Photoelektron-Photoion-Koinzidenz- spektroskopie mit ...

22 Kapitel 1. Das Experiment
Diese Unstimmigkeit liegt vermutlich daran, da die Spaltbreiten durch das 0.5 mm-Punktraster
nicht mit der notwendigen Genauigkeit nachgebildet werden konnten.
Nach Gleichung (1.3) wachst das Auflosungsintervall ,A linear mit der Sollenergie EA. Daraus
folgt unmittelbar, da auch die integrale Transmission e , linear mit EA wachst:
e ,(EA) =
Z A(EA; )d = G,A(EA)= GREA; (1.6)
wobei G die dimensionslose, geometrische Transmission des CMA ist. Der relative Verlauf der
Transmission e , in Abhangigkeit der Analysatorenergie wird experimentell bestimmt, indem
bei verschiedenen Photonenenergien das Verhaltnis der Intensitaten I einer Photolinie und
einer beim Zerfall des zugehorigen Lochzustandes entstehenden Augerlinie bestimmt wird. Es
gilt dann die einfache Beziehung
e ,(EA,Photo)
e ,(EA,Auger)
I(Photo)
: (1.7)
I(Auger)
Voraussetzung dabei ist, da der Zerfall des Lochzustandes nicht von der Photonenenergie
abhangt. Bei Variation von h bleibt EA,Auger konstant, wahrend sich die Position der Photolinie
mit der Bindungsenergie I gema EA,Photo = h ,I ,e andert 4 . Messungen wurden mit der
Xe 4d ,1 ( 2 D5=2)-Photolinie und der zugehorigen N5O23O23( 1 S0)-Augerlinie durchgefuhrt und
sind in Abbildung 1.10 dargestellt. Der Schnittpunkt der Ausgleichsgeraden mit der Abszisse
bei etwa 3 eV deutet auf eine Retardierung durch Storfelder im Bereich der Eintrittsblende hin.
τ e -(E A ) / τ e -(30 eV)
CMA - Transmission
April 1994
3.0
2.5
2.0
1.5
1.0
0.5
0 10 20 30 40 50 60 70 80 0.0
E A [eV]
Abbildung 1.10: Die integrale Transmission des CMA, bezogen auf die Transmission bei
EA = 30 eV, als Funktion der Analysatorenergie EA (mit Ausgleichsgerade).
4 Durch den PCI-E ekt (= postcollision interaction) tritt in Schwellennahe eine leichte Verschiebung
der Position der Augerlinie auf [49].