Photoelektron-Photoion-Koinzidenz- spektroskopie mit ...

Weitere Magazine

Empfehlungen

Info

18 Kapitel 1. Das Experiment (Bildteil 1.8 a.)). Entsprechend dem idealen Potentialverlauf nehmen der radiale Abstand und die Breite der Angleicher (kleine, senkrechte Striche am linken und rechten Bildrand) quasilogarithmisch zu. Als weitere Angleicher wurden zwolf gerade Langsstege eingebaut, um den Potentialverlauf eines Vollzylinders nachzubilden (nicht eingezeichnet). In Bildteil 1.8 b.) wird die Energiedispersion des CMA verdeutlicht. Nach De nition von k (Gleichung (1.1)) ist die Sollenergie EA proportional zur Analysatorspannung UA; der Proportionalitatsfaktor ist die Spektrometerkonstante C = EA eUA = EA[eV ] : (1.2) UA[V ] Wird die Sollenergie EA durchgestimmt, so mi t man fur monoenergetische Elektronen der Energie eine Verteilung A(EA; )(Analysatorfunktion, spektrale Transmission), deren Form von der Orts- und Winkelverteilung der Elektronen abhangt. Die Analysatorfunktion kann unter realen Me bedingungen gut durch ein Gau pro l angepa t werden (siehe S. 21). Durch das Verhaltnis der vollen Halbwertsbreite ,A von A zur Sollenergie im Maximum ist die Energieauflosung R des Analysators gegeben. Ein wichtiger Zusammenhang zwischen der Basisauflosung RB 2R des Analysators und seinen geometrischen Eigenschaften wird von Risley [41] angegeben: RB = ,B(EA) EA 2 ,A(EA) EA ws z + we z D + z(, ; + ) D +( rc a )2 (1.3) Der erste und zugleich wichtigste Summand ist das Verhaltnis der Summe aus der Quellenausdehnung ws z im Punkt S und der Breite des Austrittsspaltes we z in z-Richtung zur Dispersion D = EA@z=@EA, die anschaulich angibt, wie breit ein Energieintervall in z-Richtung aufgefachert wird. Der mittlere Term beschreibt den Ein u des endlichen O nungswinkels 0 des Analysators und die damit verbundene Ungenauigkeit z in z0. In den letzten Term geht die radiale Ausdehnung rc des eingesehenen Quellvolumens ein. Die Lage des Punktes S ist, wie in Abbildung 1.7 gezeigt, als Schnittpunkt der von der Quelle ausgesandten und vom Eintrittsspalt akzeptierten Maximalbahnen de niert [39]. Der Bildpunkt I wird durch die Fokussierungsbedingung 1. Ordnung @z0=@ j = =0 festgelegt, fur die 0 sich, eingesetzt in Gleichung (1.1), ein eindeutiger Summenabstand ds + di ergibt. Fur diesen Abstand ist der Analysator winkelfokussierend, d. h. bei Variation des Einfallswinkels am Punkt S um 0 herum wird bei fester Energie immer der Punkt I getro en, und der mittlere Term in Gleichung (1.3) verschwindet. Wird der Punkt I in den Austrittsspalt gelegt, so kann dessen Breite we bis auf Fokusgro e reduziert werden, ohne da dadurch Transmission verschenkt z wird (siehe dazu auch Bildteil 1.8 c.)). Fur weitere Auskunfte zu den Prinzipien eines Zylinderspiegelanalysators sei auf [39, 42, 43] verwiesen.
1.2. Komponenten des Aufbaus 19 a.) Aquipotentiallinien: Dargestellt sind Aquipotentiallinien im CMA. Die Potentialdifferenz benachbarter Linien betragt 1/13 der Analysatorspannung. b.) Energiedispersion: Bei den gezeigten Trajektorien wurde die Startenergie um die Sollenergie EA herum variiert. Die Schrittweite betrug 2 % von EA. Es wurde unter dem Sollwinkel 0 = mgestartet. c.) Winkelfokussierung: Bei den gezeigten Trajektorien wurde der Startwinkel um den Sollwinkel m herum mit 0.4 Schrittweite variiert. Alle Teilchen starten mit der Sollenergie EA. d.) Zeitliche Entwicklung: Die Abbildung zeigt die zeitliche Entwicklung einer Anfangsverteilung von Elektronen mit variablem Startort und -winkel, aber fester Startenergie EA zu den Zeitpunkten t =0,1,3,5,7,9 und 11 Zeiteinheiten. Abbildung 1.8: Simulation des Zylinderspiegelanalysators (CMA). Es wird ein Halbschnitt in der (r,z)-Ebene betrachtet. Die Geometrie des Analysators wurde als 0.5 mm-Punktraster eingegeben (Gro e des Rasters 236 492 Punkte), die Flachen mit den entsprechenden Potentialwerten vorbelegt und das Potential auf den Zwischenpunkten durch iteratives Losen der Laplace-Gleichung bestimmt. Die Simulation wurde mit den Programmen POT und POTTI- MER (Weiterentwicklung des erfolgreichen Codes von Stefan Baier) durchgefuhrt.
Seite 1 und 2: Photoelektron-Photoion-Koinzidenz-
Seite 3 und 4: fur Katrin und Kirsten
Seite 5 und 6: Luhmann, Till Abstract Photoelektro
Seite 7 und 8: Einleitung Ziel dieser Arbeit war e
Seite 9 und 10: Einleitung 3 in der Atomhulle und d
Seite 11: Einleitung 5 Die ersten Stationen d
Seite 14 und 15: 8 Kapitel 1. Das Experiment a.) Ele
Seite 16 und 17: 10 Kapitel 1. Das Experiment 1.2 Ko
Seite 18 und 19: 12 Kapitel 1. Das Experiment unterh
Seite 20 und 21: 14 Kapitel 1. Das Experiment wie er
Seite 22 und 23: 16 Kapitel 1. Das Experiment 1.2.2
Seite 26 und 27: 20 Kapitel 1. Das Experiment Eigens
Seite 28 und 29: 22 Kapitel 1. Das Experiment Diese
Seite 32 und 33: 26 Kapitel 1. Das Experiment Um die
Seite 34 und 35: 28 Kapitel 1. Das Experiment Um die
Seite 36 und 37: 30 Kapitel 1. Das Experiment Ein so
Seite 38 und 39: 32 Kapitel 1. Das Experiment mit de
Seite 40 und 41: 34 Kapitel 1. Das Experiment Intens
Seite 42 und 43: 36 Kapitel 1. Das Experiment Vorder
Seite 44 und 45: 38 Kapitel 1. Das Experiment entspr
Seite 46 und 47: 40 Kapitel 1. Das Experiment MCS (=
Seite 50 und 51: 44 Kapitel 1. Das Experiment Da all
Seite 54 und 55: 48 Kapitel 1. Das Experiment tronen
Seite 56 und 57: 50 Kapitel 1. Das Experiment Quelle
Seite 58 und 59: 52 Kapitel 1. Das Experiment Justag
Seite 60 und 61: 54 Kapitel 1. Das Experiment das Fl
Seite 62 und 63: 56 Kapitel 1. Das Experiment hohere
Seite 64 und 65: 58 Kapitel 2. Statistik und Auswert
Seite 74 und 75:
68 Kapitel 2. Statistik und Auswert
Seite 76 und 77:
Seite 78 und 79:
Seite 80 und 81:
Seite 82 und 83:
Seite 84 und 85:
Seite 86 und 87:
Seite 89 und 90:
Kapitel 3 Photoionisation freier At
Seite 91 und 92:
3.1. Photoionisationsprozesse 85 Um
Seite 93 und 94:
3.1. Photoionisationsprozesse 87 a.
Seite 95 und 96:
3.1. Photoionisationsprozesse 89 So
Seite 97 und 98:
3.2. Verknupfung von Elektronen- un
Seite 99 und 100:
Seite 101 und 102:
Seite 103 und 104:
Seite 105 und 106:
Seite 107 und 108:
Kapitel 4 Die Ergebnisse In diesem
Seite 109 und 110:
4.1. Barium 103 EDC dσ(hν,ε)/dε
Seite 111 und 112:
4.1. Barium 105 Fit dσ(hν,ε)/dε
Seite 113 und 114:
4.1. Barium 107 Fit dσ(hν,ε)/dε
Seite 115 und 116:
4.1. Barium 109 Ionisationsenergie
Seite 117 und 118:
4.1. Barium 111 Augerzerfall. Der (
Seite 119 und 120:
4.1. Barium 113 Intensität [w.E.]
Seite 121 und 122:
4.1. Barium 115 tischen Verschmieru
Seite 123 und 124:
4.1. Barium 117 σ(hν,n+) [w.E.]
Seite 125 und 126:
4.1. Barium 119 daher systematisch
Seite 127 und 128:
4.2. Samarium und Europium 121 Inte
Seite 129 und 130:
4.2. Samarium und Europium 123 EDC
Seite 131 und 132:
4.2. Samarium und Europium 125 Fit
Seite 133 und 134:
Seite 135 und 136:
Seite 137 und 138:
Seite 139 und 140:
Seite 141 und 142:
4.2. Samarium und Europium 135 Zerf
Seite 143 und 144:
4.2. Samarium und Europium 137 Ioni
Seite 145 und 146:
4.2. Samarium und Europium 139 Tabe
Seite 147 und 148:
4.2. Samarium und Europium 141 2. D
Seite 149 und 150:
4.2. Samarium und Europium 143 6s ,
Seite 151 und 152:
4.2. Samarium und Europium 145 σ(h
Seite 153:
4.2. Samarium und Europium 147 Zusa
Seite 156 und 157:
150 Zusammenfassung Die Berechnung
Seite 158 und 159:
152 Literaturverzeichnis [11] C. Dz
Seite 160 und 161:
154 Literaturverzeichnis [41] J. S.
Seite 162 und 163:
156 Literaturverzeichnis [74] R. D.
Seite 164 und 165:
158 Literaturverzeichnis [103] G. W
Seite 166 und 167:
160 Literaturverzeichnis [133] M. W
Seite 168 und 169:
162 Stichwortverzeichnis PCI-E ekt,
Seite 170 und 171:
Danksagung Mein herzlicher Dank gil
Alle anzeigen

Photoelektron-Photoion-Koinzidenz- spektroskopie mit ...

Erfolgreiche ePaper selbst erstellen

Template löschen?

Als Template speichern?