Photoelektron-Photoion-Koinzidenz- spektroskopie mit ...

1.2. Komponenten des Aufbaus 15
(λ SMS - λ M ) [nm]
0.5
0.4
0.3
0.2
0.1
Wellenlängeneichung
TGM 3 - G1
Sept. 1994
April 1994
Apr: λ
M = 0.971(1) λ
SMS + 0.085(5) nm
Sep: λ
M = 0.972(1) λ
SMS + 0.037(5) nm
0.0
0 4 8 12 16 20 60 80 100 120 140 160 0
λ SMS [nm]
Energieeichung
TGM 3 - G1
Sept. 1994
April 1994
hν SMS [eV]
Abbildung 1.6: Wellenlangen- und Energieeichung des TGM 3 fur das Gitter G1.
Polarisation
Das Synchrotronlicht ist in der Speicherringebene vollstandig linear, au erhalb elliptisch polarisiert
[22]. Die gro e Hauptachse der Polarisationellipse liegt theoretisch in der Horizontalen
(vgl. Abbildung 1.3), kann aber durch den Ein u der Spiegel und des Gitters um
einige Grad gegen die Horizontale gekippt sein, wobei der Kippwinkel zudem abhangig von
der Photonenenergie ist [31]. Winkel ungleich Null fuhren zu systematischen Fehlern bei der
Bestimmung partieller Wirkungsquerschnitte mittels Photoelektronenspektroskopie [32]. Die
mit den Elektron-Ion-Koinzidenzmessungen bestimmten Zerfallswahrscheinlichkeiten von angeregten
Einfachlochzustanden hangen hingegen nicht von der Polarisation des anregenden
Synchrotronlichtes ab. Eine Charakterisierung der Polarisation war mit der gegebenen Me anordnung
nicht moglich.
5
4
3
2
1
(hν M - hν SMS ) [eV]