Photoelektron-Photoion-Koinzidenz- spektroskopie mit ...

14 Kapitel 1. Das Experiment
wie erwartet, das Auflosungsvermogen bei Verkleinern der Spalte wachst, betragt es am TGM 3
konstant etwa 120. Will man die Auflosung am TGM 3 dennoch steigern, so kann dies auf
Kosten des Photonen usses durch Zuziehen der Ba es geschehen, wie im oberen, rechten
Bildteil dargestellt ist. Hier wurde A in Abhangigkeit des relativen Photonen usses = Max
angegeben, wobei Max, wie auch in den anderen Bildteilen, der Flu bei 1000 m-Spalten
und der Standardba eo nung (je ,10 %) ist. Die Steigerung von A bei kleineren Ba es
kann durch den kleineren Strahlquerschnitt auf dem Gitter und damit verbundene, geringere
Abbildungsfehler erklart werden.
In Abbildung 1.5, unten links, ist die Abhangigkeit des relativen Photonen usses von den
Spaltbreiten dargestellt. Von kleinen ES/AS kommend steigt = Max zunachst quadratisch an.
Ab ca. 700 m-Spalten verlangsamt sich die Zunahme (Anstieg wird linear), weil hier der Flu
zusatzlich durch die Gro e der Quelle begrenzt wird. Zur Erganzung und " als Information fur
den Praktiker\ (Zitat Peter Sladeczek) ist im unteren, rechten Bildteil das Auflosungsvermogen
des TGM 4 in Abhangigkeit des relativen Photonen usses angegeben.
Die Abhangigkeit des Auflosungsvermogens von der Photonenenergie wurde hier nicht bestimmt.
Messungen z. B. von Richter [30] zeigen, da A uber der Photonenenergie naherungsweise
konstant ist.
Die Resultate am TGM 3 deuten auf eine Dejustage des Monochromators hin, die in dieser Form
schon seit der Me zeit im August 1991 besteht. Wie ich an dieser Stelle aber betone, ist der
TGM 3 trotz seiner ungewohnlichen Eigenschaften fur Messungen, die keine hohe Auflosung
erfordern, einsetzbar: Uber die Ba es wird die gewunschte Auflosung eingestellt und dann
mittels der Spalte die Intensitat geregelt. Dies hat sogar gegenuber " konventionellen\ TGMs
{ wie dem TGM 4 { den Vorteil, da die Regelung der Intensitat von der Einstellung der
Auflosung abgekoppelt ist.
Energiekalibrierung
Wie auf Seite 11 ausgefuhrt, wird die Photonenenergie uber eine Schrittmotorsteuerung (SMS)
verfahren. Wahrend am TGM 4 die an der SMS eingestellte Wellenlange SMS im Rahmen des
Me fehlers (0.1 eV) stets mit der tatsachlichen, mittleren Wellenlange M ubereinstimmte 1 ,
ergaben sich am TGM 3 teils gro e Abweichungen. Nach Eichung der SMS in nullter Ordnung
(direkter Strahl) wurden in erster spektraler Ordnung die in Abbildung 1.6 gezeigten
Abweichungen gemessen. Dabei ist links die Wellenlangendi erenz SMS, M, rechts die zugehorige
Energiedi erenz h M,h SMS fur die Me zeiten April/September 1994 aufgetragen.
Die Me werte wurden teils mit der Photoionenspektroskopie durch die Energielage bekannter
Resonanzen, teils mit der Photoelektronenspektroskopie durch den Vergleich der Lage von
Photo- und Augerlinien bestimmt. Ausgleichsgeraden fur die naherungsweise in SMS lineare
Dekalibrierung sind eingezeichnet, wie auch die durch arithmetische Umformung gewonnenen
Ausgleichskurven fur die Energiedi erenz. Samtliche, in dieser Arbeit angegebenen Photonenenergien
wurden entsprechend dieser Kurven korrigiert.
1 Umrechnungsformel: h [eV ] = 1239:85= [nm].