Photoelektron-Photoion-Koinzidenz- spektroskopie mit ...

12 Kapitel 1. Das Experiment
unterhalb von 70 eV bemerkbar, was au erhalb des verwendeten Energiebereiches liegt.
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Φ / I B s * 100mA
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TGM 4 - G1
(950 l/mm)
April 1994
ES/AS: 400 μm
Baffles: je -10 %
i. Max. normiert auf
Φ(ES/AS=1000 μm)
20 40 60 80 100 120 140 160 180 200
hν M [eV]
TGM 3 - G1
(1800 l/mm)
Sept. 1994
ES/AS: 1000 μm
Baffles: je -10 %
Abbildung 1.4: Photonen u kurven der Gitter G1 am TGM 3 und TGM 4 bei BESSY.
Neben der Monochromatorenergie hangt die absolute Gro e des Photonen usses von den
Spaltbreiten und dem Speicherringstrom (BESSY-Strom) IB ab: = (h M; ES/AS;IB). Die
Kurven in Abbildung 1.4 sind auf 100 mA Speicherringstrom normiert. Zur Abhangigkeit von
den Spaltbreiten siehe Abbildung 1.5 unten links.
Auflosungsvermogen
Der Photonen u in erster spektraler Ordnung ist nicht streng monochromatisch, sondern
besitzt eine naherungsweise gau formige spektrale Verteilung [28], die Monochromatorfunktion
M(h M;h )[s ,1 ] mit Schwerpunkt h M und Halbwertsbreite ,M. Der Verlauf von M wird
durch Anregung einer atomaren Resonanzlinie mit kleiner naturlicher Linienbreite bestimmt. Im
vorliegenden Fall wurde die 3d ,1 ( 2 D5=2)5p-Resonanz in Krypton bei der Resonanzenergie von
91.2 eV angeregt, deren lorentzformiges Pro l eine naturliche Breite von 0.1 eV besitzt [29]. Als
Me signal diente die Intensitat der beim nachfolgenden Augerzerfall entstehenden Photoionen.
Wird die Photonenenergie h M in kleinen Schritten uber die Resonanz verfahren, so kann die
Breite der Monochromatorfunktion und damit das Auflosungsvermogen A = h M=,M des
Monochromators durch Entfaltung der Me kurve mit der Resonanzlinie bestimmt werden.
Die Ergebnisse sind in Abbildung 1.5 zu sehen. Oben links ist das Auflosungsvermogen A
von TGM 3 und TGM 4 in Abhangigkeit der Spaltbreiten bei der Resonanzenergie von 91.2 eV
angegeben, wobei jeweils dieselbe Breite an ES und AS eingestellt wurde. Wahrend am TGM 4,
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