Photoelektron-Photoion-Koinzidenz- spektroskopie mit ...

1.2. Komponenten des Aufbaus 11
lungsquelle auf den Eintrittsspalt (ES) abgebildet, durch den das wei e Licht unter streifendem
Einfall auf ein Toroidgitter, das Kernstuck des Monochromators, fallt. Hier wird das Licht durch
Beugung an den Gitterstrichen spektral zerlegt. Eine Gruppe von Strahlbegrenzern (Ba es)
ermoglicht eine de nierte Ausleuchtung des Gitters. Die toroidale Form des Gitters gewahrleistet
eine Abbildung des divergenten Strahlenbundels vom Eintritts- auf den Austrittsspalt
(AS). Da die Gitterbedingung fur konstruktive Interferenz in erster spektraler Ordnung stets
auch fur Lichtwellenlangen hoherer Ordnungen erfullt ist, uberlagern sich die verschiedenen
Lichtbeitrage raumlich auf der Austrittsseite des Gitters. Unerwunschte Beitrage in zweiter
oder hoherer spektraler Ordnung werden aber durch spezielle Re exionseigenschaften des Gitters
und der Spiegel [24] unterdruckt. Zur Einstellung einer bestimmten Photonenenergie wird
das Gitter mittels einer Schrittmotorsteuerung in der Vertikalen gekippt, bis die Gitterbedingung
fur die entsprechende Wellenlange in Richtung des Austrittsspaltes erfullt ist. Durch den
Austrittsspalt fallt das monochromatisierte Licht auf den Endspiegel, der es in die Wechselwirkungszone
des Experiments fokussiert.
Eine wichtige Aufgabe in jeder Me periode ist die Eichung des Monochromators, d. h. die
Bestimmung der Eigenschaften des monochromatisierten Synchrotronlichts in Abhangigkeit
der Einstellungen am Monochromator. Der TGM 3 besitzt drei Gitter mit 200, 600 und 1800
Strichen/mm, der TGM 4 deren zwei mit 250 und 950 Strichen/mm. Jedes Gitter ist fur
einen anderen Photonenenergiebereich optimiert [25]. In dieser Arbeit wurde stets mit den
Hochenergiegittern TGM 3 - G1 und TGM 4 - G1 gearbeitet, die jeweils die gro te Strichzahl
besitzen. Diese Kon gurationen werden im folgenden charakterisiert:
Photonen u
Der Photonen u [s ,1 ] ist die Anzahl der pro Zeiteinheit vom Endspiegel re ektierten und
damit fur das Experiment zur Verfugung stehenden Photonen. Abbildung 1.4 zeigt gemessene
Photonen u kurven in Abhangigkeit der Photonenenergie (Monochromatorenergie) h M. Zur
Bestimmung dieser Kurven konnen zwei me technisch unterschiedliche Verfahren angewandt
werden: a.) Der Photonen u in absoluten Einheiten wird uber den Photostrom aus einer
de nierten, goldbedampften Metallober ache (Golddiodenstrom) bestimmt, deren Photoelektronenausbeute
(Gold-Yield) bekannt ist [22]. b.) Der relative Verlauf des Photonen usses
wird durch Vergleich einer Messung der Photoionenausbeute eines Edelgases (hier Neon) mit
bekannten Photoionisationswirkungsquerschnitten [26] ermittelt.
Die Kurve am TGM 3 wurde nach der ersten, die am TGM 4 nach der zweiten Methode gewonnen.
Wahrend am TGM 3 mit o enen (1000 m-) Spalten gemessen wurde, waren beim TGM 4
400 m-Spalte eingestellt; die dargestellte Kurve wurde aber im Maximum auf den mit der
Golddiode bestimmten, absoluten Flu bei 1000 m-Spalten normiert. Aufgrund von Verunreinigungen
der Golddiodenober ache sind die absoluten Werte mit einer Unsicherheit von bis zu
50 % behaftet. Bei diesen und den folgenden Messungen wurden die vier Ba es (siehe Abb.
1.3) standardma ig so eingestellt, da sie jeweils 10 % der Intensitat abschneiden. Beitrage
hoherer spektraler Ordnungen wurden nur fur den TGM 4 bestimmt [27]. Sie machen sich erst