Photoelektron-Photoion-Koinzidenz- spektroskopie mit ...

146 Kapitel 4. Die Ergebnisse
Eine Vereinfachung von (4.19) kann herbeigefuhrt werden, wenn man berucksichtigt, da
DDPI nicht mit (1+)-Endzustanden korreliert ist. Die Summe der Wahrscheinlichkeiten p im
zweiten Term auf der rechten Seite ist damit 1. Gleichung (4.19) wird nun nach diesem
Term aufgelost, und zur Bildung relativer Gro en werden beide Seiten durch den totalen
Photoionisationswirkungsquerschnitt tot dividiert. Mit der De nition
ergibt sich:
DDPI(h )
tot(h ) =
P
4P
DDPI(h ) := X
DDPI
(nl) -1
p((nl)
n=2
,1 !n+) (nl) -1(h )
4P
n=1
(h ; n+)
a (h ) (4.20)
,
4P
n=2
4P
n=1
(h ; n+)
: (4.21)
(h ; n+)
Dabei wurde im Nenner rechts jeweils Gleichung (4.5) eingesetzt. Der zweite Quotient auf der
rechten Seite kann mit den Daten der PIS aus Abbildung 4.24 und 4.25 berechnet werden. Von
dem ersten Quotienten sind sowohl der Zahler als auch der Nenner experimentell ihrem relativen
Verlauf nach bekannt (Wirkungsquerschnitte aus PES und PIS, Wahrscheinlichkeiten aus
Tabelle 4.3 und 4.4). In den experimentellen Daten sind aber willkurliche Normierungsfaktoren
enthalten, die fur Daten aus PES (Zahler) und PIS (Nenner) unterschiedlich sind. Um diese
Faktoren zu eliminieren, werden die mit (1+)-Ionen korrelierten Wirkungsquerschnitte aus PIS
und PES hinzugezogen. Diese sind verknupft uber die Identitat
(h ; 1+) = X
(nl) -1
p((nl) ,1 !1+) (nl) -1(h ): (4.22)
Bei Division des betrachteten Quotienten in (4.21) durch den Quotienten der Gro en aus
(4.22) kurzen sich die willkurlichen Faktoren automatisch heraus. Der abschlie ende Ausdruck
lautet:
DDPI(h )
tot(h ) =
P
4P
(nl) -1
p((nl)
n=2
,1 ! n+) (nl) -1(h )
P
(nl) -1
p((nl) ,1 !1+) (nl) -1(h )
4P
n=1
(h ; 1+)
(h ; n+)
,
4P
n=2
4P
n=1
(h ; n+)
: (4.23)
(h ; n+)
Durch Einsetzen der Me werte von PIS, PES und Koinzidenzspektroskopie in (4.23) kann
der Anteil von DDPI am totalen Photoionisationswirkungsquerschnitt berechnet werden. Das
Ergebnis dieser Berechnung fur den Bereich der 4d-Riesenresonanz von Sm und Eu ist in
Abbildung 4.24 und 4.25 unten zu sehen. Wie man erkennt, besitzt DDPI einen erheblichen
Anteil an den insgesamt statt ndenden Anregungsprozessen, der bei Sm im Mittel etwa 25{
30 % 8 %, bei Eu etwa 20{25% 8 % des totalen Photoionisationswirkungsquerschnitts
betragt 5 .
5 Im Anregungsenergiebereich der Vorresonanzen unterhalb der 4d ,1 -Ionisationsschwellen liegen die
berechneten Anteile mit ca. 50 % noch hoher. Hier sind jedoch in der mit DDPI abgekurzten Summe
zusatzliche, resonante 4d ,1 4f +1 -Anregungsprozesse enthalten, die teilweise durch resonanten Auger zu
mehrfach geladenen Photoionen fuhren. Der berechnete Wert DDPI umfa t in diesem Energiebereich
sowohl DDPI als auch letztere Anregungsprozesse.