Photoelektron-Photoion-Koinzidenz- spektroskopie mit ...

8 Kapitel 1. Das Experiment
a.)
Elektronen
Kühlfalle
Ionen
MCP
Gasdüse
MCP
54.7 o
SR
CMA
Ofen
Atomstrahl
TOF
b.)
CMA
CMA-
Eintrittsöffnung
180 o
(Azimut: 0... )
c.)
CMA-
Raumwinkel
vom
Monochromator
Abbildung 1.1: Die Geometrie des Experimentes. a.) Seitlicher Schnitt durch den Aufbau. Der
Synchrotronlichtstrahl (SR) zeigt aus der Bildebene heraus. b.) Blick von oben. c.) Form des
vom CMA akzeptierten Raumwinkels.
integriert dabei uber den halben Azimut 0:::180 (siehe auch Abschnitt 1.2.2 Der Zylinder-
"
spiegelanalysator\). Daraus resultiert ein akzeptierter Raumwinkel in Form eines Halbkegelmantels,
wie er in Bildteil 1.1 c.) dargestellt ist. Wahrend die erzeugten Elektronen bei geeignetem
Emissionswinkel aufgrund ihres Eigenimpulses den CMA erreichen, mu zur Analyse der
thermischen, positiv geladenen Photoionen an der Eintrittsblende des TOF ein negativer Spannungspuls
(Ziehpuls) angelegt werden. Die geerdete Eintrittsblende des CMA dient dabei als
Gegenelektrode, so da sich im Reaktionsraum fur die Dauer des Ziehpulses ein naherungsweise
homogenes elektrisches Feld ausbildet. Mit diesem Ziehpuls von ,100 V Pulshohe und 3 { 5 s
zeitl. Breite werden die Photoionen auf das TOF beschleunigt, wo sie dann entsprechend ihrer
unterschiedlichen Flugzeit nach Ladungssorten getrennt werden (siehe auch Abschnitt 1.2.3
" Das Flugzeitspektrometer\).
Ausreichende Teilchendichten fur die Experimente liegen bei 10 11 { 10 12 cm ,3 in der Wechsel-
SR
TOF
Ofen
SR