Photoelektron-Photoion-Koinzidenz- spektroskopie mit ...

104 Kapitel 4. Die Ergebnisse
Das Photoionenspektrum (Abbildung 4.1) zeigt die Intensitaten der verschieden geladenen
Photoionen, die als Endprodukte der nach einer Innerschalenanregung statt ndenden Zerfallsprozesse
erzeugt werden. Die Zerfallsprozesse fuhren zum gro ten Teil (74 %) in (3+)-
Endzustande. Auch (2+)- (20 %) und (4+)-Endzustande (6 %) sind vertreten, wahrend der
(1+)-Kanal weniger als 0.1 % ausmacht.
4.1.1 Koinzidenzmessungen
Zur Erlauterung der Ergebnisse der Koinzidenzspektroskopie betrachte man nun den unteren
Teil der Abbildung 4.2 sowie Abbildung 4.3: In Abbildung 4.2, unten, sind die gemessenen Korrelationswahrscheinlichkeiten
p(h ; ;n+)fur die verschiedenen ionischen Ladungsendzustande
aufgetragen. Bei einer Reihe von interessierenden Elektronenenergien wurden hier Koinzidenzmessungen
durchgefuhrt. Die Abbildung ist folgenderma en zu lesen: Jeweils vier vertikal
ubereinander angeordnete Punkte p(h ; ; 1+) ::: p(h ; ; 4+) bilden das Me ergebnis einer
Koinzidenzmessung bei der zugehorigen kinetischen Energie. Ihre Summe ist gema Gleichung
(3.22) zu Eins normiert. So ergaben beispielsweise die Messungen bei den 5p-Photolinien
( = 105 bzw. 107 eV) im Rahmen des Fehlers ausschlie lich (2+)-Koinzidenzen, was in der
Abbildung durch die Me werte p(h ; ; 2+) = 1.0 und p(h ; ;n+)= 0.0 (n+ =1+,3+,4+)
zum Ausdruck kommt.
Eine anschaulichere Darstellung derselben Me ergebnisse ist in Abbildung 4.3 in Form der
zugehorigen FIRE-Spektren zu sehen. Um diese Spektren zu gewinnen, wurde das EDC aus
Abbildung 4.2 zunachst mit Gau pro len und einem polynomischen Untergrund ge ttet (Abbildung
4.3 oben). Zur Berechnung der Datenpunkte und Fehlerbalken der einzelnen FIRE-
Spektren wurden sodann die Wahrscheinlichkeiten p(h ; ;n+) gema Gleichung (3.20) mit
den Werten der Fitkurve bei den zugehorigen kinetischen Energien multipliziert. Die Amplituden
der Gau peaks und der Verlauf des Untergrunds der einzelnen FIRE-Spektren wurden
schlie lich an die erhaltenen Datenpunkte angepa t. (Dieses Verfahren ist wegen der begrenzten
Anzahl der Datenpunkte (auf dem Peak | neben dem Peak | ...) sehr aufwendig. In einer
spateren Version des Experimentes ist daher die Durchfuhrung von Koinzidenz-Scans parallel
zu der EDC-Messung geplant.) Augerlinien, bei denen keine Messungen vorlagen, wurden
der Vollstandigkeit halber durch Plausibilitatsannahmen den einzelnen Teilspektren zugeordnet
(siehe Abschnitt 4.1.2).
Gema Gleichung (3.23) ergibt die Summe der FIRE-Spektren wieder die obige Fitkurve, was
durch die Schichtendarstellung im oberen Bildteil von Abbildung 4.3 zum Ausdruck kommt.
Diese Schichtendarstellung und die zugehorigen FIRE-Spektren geben ein anschauliches Bild
davon, welche direkte Information aus der Photoelektron-Photoion-Koinzidenzspektroskopie
gewonnen werden kann. Zur besseren Ubersicht ist der besonders interessante Bereich der
4d-Photo- und Satellitenlinien noch einmal anhand eines zweiten EDC in Abbildung 4.4 und
4.5 dargestellt.