Einfluss statischer und quasistatischer Magnetfelder auf ...

4 Diskussion der Ergebnisse
Aus der Abbildung kann man entnehmen, dass die Interferenzstreifen aus der Aufnahme
des magnetisierten Laserplasmas eine stärkere Krümmung im Bereich des
erzeugten Plasmas aufweisen, als die Streifen des unmagnetisierten Plasmas. Dies
lässt darauf schließen, dass der Gradient der Elektronendichte in dem magnetisierten
Plasma deutlich größer als in dem unmagnetisierten Plasma ist. Dieser größere Gradient
lässt auf einen messbaren Einfluss des Magnetfeldes auf die Elektronendichten
dieser laserinduzierten Plasmen schließen.
Das magnetisierte Plasma zeigt bis zu einer Entfernung von der Targetoberfläche
von ∆l = 2,5 mm einen deutlich erkennbaren Gradienten in der Elektronendichte,
das unmagnetisierte lediglich bis zu einer Entfernung von ∆l = 1,8 mm. Dieser Unterschied
und der höhere Gradient zeigen, dass die Elektronendichte in dem Plasma,
das eine Abbremsung durch ein transversales Magnetfeld erfährt, wesentlich höher
als in einem freiexpandierenden Plasma ist.
Mit statischen Magnetfeldern ist man somit in der Lage über die Elektronendichte
viele Plasmaparameter zu beeinflussen. Die gesamte Plasmadynamik eines expandierenden
lasererzeugten Plasmas wird durch diesen Einfluss verändert. Bei genauer
Kenntnis der Zusammenhänge, die eine Beeinflussung der Elektronendichten in magnetisierten
Plasmen verursachen, kann die Expansion eines lasererzeugten Plasmas
letztendlich kontrolliert werden.
4.3 Fehlerquellen
Die Bilder der Interferometrie des alternativen Diagnostiklasers sind nur sehr kontrastarm
und enthalten auch Beugungsringe einiger optischer Komponenten des
Strahlengangs. Wegen dieser Beugungsringe und der Unschärfe der Interferenzstreifen
erleidet die Orstauflösung der Aufnahmen einen Fehler.
Eine weitere Fehlerquelle liegt in der zeitlichen Schwankung (Jitter) der Laserentladung.
So kann ein großer Jitter Unterschiede in den Gradienten der Elektronendichte
vortäuschen, da sie neben einem Ortsgradienten auch einen hohen zeitlichen
Gradienten besitzen [Sch02]. Da diese Jitter bei dem vorliegenden Experimentaufbau
jedoch nur im Bereich von 1 ns liegen, kann man diese Fehlerquelle vernachlässigen.
Thermisches Rauschen, das Schwankungen der Signale auf einem CCD-Chip vortäuschen
kann, ist ebenfalls eine Fehlerquelle, die den Fehler einer Messung vor allem
bei kleinen Intensitäten vergrößern kann. Um thermisches Rauschen zu vermeiden,
werden die CCD-Chips im vorliegenden Experimentaufbau gekühlt. Eine Folge des
thermischen Rauschens ist ein Fehler in der Auswertung der Rohdaten. So kann z. B.
der Wert für das FWHM nicht exakt bestimmt werden, auch wenn nur ein leichtes
Rauschen vorhanden ist. Allerdings ist der Fehler um so kleiner, je schwächer das
Rauschen ist.
Die Photokathoden der Aufnahmegeräte können in Folge von Überbelichtungen
und Alterungsprozessen defekte Bereiche besitzen, die lediglich eine in der Intensität
abgeschwächte oder gar keine Abbildung zulassen. Dadurch können Gradienten in
der Intensität der Aufnahme entstehen, die in einer Messung mit einer voll funk-
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