Einfluss statischer und quasistatischer Magnetfelder auf ...

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4 Diskussion der Ergebnisse (a) t = 25 ns (b) t = 109 ns Abbildung 4.5: Überlagerung der Interferenzstreifen bei 26 GW/cm 2 . In rot sind die Interferenzstreifen im Magnetfeld eingetragen, in schwarz die Streifen ohne Magnetfeld. Nach 25 ns ist noch keine Veränderung des Elektronendichtegradienten erkennbar. Nach 109 ns tritt im magnetisierten Plasma ein höherer Elektronendichtegradient auf, als im unmagnetisierten Plasma. Dies ist an der stärkeren Krümmung der Interferenzstreifen erkennbar. 40
4.2 Vergleich der interferometrischen Aufnahmen Abbildung 4.6: Überlagerung zweier Interferogramme bei einer Intensität von 51 GW/cm 2 . Die roten Linien stellen dabei eine Messung mit Magnetfeld dar, die schwarzen Linien eine im feldfreien Raum. Das Target befindet sich am unteren Rand beider Bilder. Der helle Bogen, den man in der Mitte der Überlagerung erkennen kann, resultiert aus Schnitten zwischen den roten und schwarzen Linien. Da sich die Linien ohne eine Beeinflussung der in rot eingezeichneten Messung durch ein Magnetfeld nicht schneiden würden, ist dies ein deutlicher Hinweis auf einen Einfluss des Magnetfeldes auf die Elektronendichtegradienten. dabei eine Überlagerung zum Zeitpunkt ∆t = 25 ns nach der Heizung des Targets und Abbildung 4.5(b) nach ∆t = 109 ns. Das Target befindet sich jeweils am linken Rand der Aufnahmen. 25 ns nach dem Puls gibt es keine Verschiebungen in den Elektronendichten, da die Interferenzstreifen beider Bilder keine nennenswerten Unterschiede zeigen. Falls Veränderungen durch das Magnetfeld verursacht werden, ist die Auflösung der überlagerten Interferogramme nicht groß genug, um sie zu messen. Unterschiede würden dann lediglich für Elektronendichten kleiner ne = 10 17 cm -3 auftreten. Betrachtet man die Interferenzstreifen nach ∆t = 109 ns, fallen deutliche Unterschiede in der Verschiebung der Linien des Plasmas im Magnetfeld (rot) und im feldfreien Raum (schwarz) auf. Vor allem in einer Entfernung von 1,5 mm von der Targetoberfläche ist die Linienverschiebung im Magnetfeld deutlich größer als im feldfreien Raum. Es wird deutlich, dass in Abbildung 4.5(b) senkrecht zur Targetoberfläche ein höherer Gradient der Elektronendichte durch das äußere Magnetfeld in den verglichenen Laserplasmen verursacht wird. Abbildung 4.6 zeigt die Überlagerung zweier Interferenzaufnahmen, die jeweils ein magnetisiertes und eine umagnetisiertes Laserplasma 40 ns nach der Entladung des Heizlasers darstellen. In rot sind die Streifen aus der Aufnahme eines magnetisierten Plasmas und in schwarz die Streifen aus der Aufnahme eines unmagnetisierten Plasmas dargestellt. Das Target befindet sich am unteren Rand der Abbildung. Die beobachteten Plasmen wurden mit einer Laserintensität von 51 GW/cm 2 erzeugt. 41
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