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6.4.2 Die Anregungsenergieverteilung
6.4 Die Diskussion der Ergebnisse
Die Separation und Identi zierung der Isotope " im-Fluge\ mit dem Fragmentseparator hat den Weg zur Untersuchung
langer Isotopenketten ero net. Die experimentellen Daten bezuglich der Isotopenverteilungen der
Produktionswirkungsquerschnitte werden in den verschiedenen Abbildungen ( Abb. 6.16 und Folgende, Abb. 6.12
und Abb. 6.13) mit den auch schon zuvor beschriebenen Modellen verglichen.
Von den untersuchten Iridium- und Platin-Fragmenten kann man erwarten, da diese Kerne, da sie in Ladung
und Masse nichtweit vom Projektil entfernt sind, in peripheren Reaktionen mit nur moderater Anregungsenergie
erzeugt werden. Wie man in Abb. 2.2 sieht, ist der Grad der Annaherung des Neutron-zu-Proton Verhaltnisses
eines Fragmentes an das des Verdampfungskorridors ein Ma fur die Anregungsenergie der Projektilfragmente
nach der hochenergetischen Kollision. Abb. 6.12 und Abb. 6.13 zeigen, da das statistische Abrasion-Ablation
Modell die Anregungsenergie der (neutronenreichen) Prafragmente unterschatzt, wohingegen die INC die Daten
wesentlich besser reproduziert. Die errechneten Ausbeuten der stark neutronenarmen Isotope werden jedoch
zu hoch ermittelt, was darauf hinweist, da der hochenergetische Auslaufer der Anregungsenergieverteilung in
dieser Modellvorstellung uberschatzt wird. Um die Emp ndlichkeit der Isotopenausbeuten auf die Anregungsenergie
zu verdeutlichen, wurden in zusatzlichen Berechnungen mit dem statistischen Abrasion-Ablation Modell
die Anregungsenergien kunstlich um einen Faktor 2 bzw. 4 erhoht. Dieser Eingri wirkt sich wesentlich starker
auf die neutronenreiche Seite der Verteilungen aus als auf die neutronenarme, weshalb man schlie en kann,
da die gemessenen Querschnitte emp ndlicher auf die Gro e des niederenergetischen Teils der Anregungsenergieverteilung
reagierten als auf den hochenergetischen Auslaufer. Hier liegt also in der Tat ein " nukleares
Thermometer\ vor { allerdings mit nichtlinearer Skala. Da die Abdampfung eines Neutrons ca. 10 MeV Anregungsenergie
entspricht, la t sich dieses Thermometer nach Abb. 6.13 bis ca. 200 MeV verwenden, danach
sattigt es.
Die beste Ubereinstimmung mit den Daten kann mit verdoppelter Anregungsenergie im statistischen Abrasion-
Ablation Modell erzielt werden, was gemittelten Anregungsenergien von ca. 27 MeV pro abradiertem Nukleon
entspricht. Sto e von Gold-Projektilen mit verschiedenen Targetkernen wurden auch am ALADIN Spektrometer
an der GSI untersucht. Fur etwas zentralere Sto e wurde hier der sogenannte Anstieg und Abfall der Multifragmentation
entdeckt [Ogi91, HuK91]. Durch BUU Berechnungen [HuK91] wurde eine mittlere Anregungsenergie
von ca. 28 MeV pro abradiertem Nukleon ermittelt. Dieser Wert ist in guter Ubereinstimmung mit den hier
vorliegenden Resultaten. Auch das das INC-Modell reproduziert die Daten gut, Die mittlere Anregungsenergien
pro abradiertem Nukleon wird hier zu etwa 30 MeV errechnet. Allerdings sind die vorliegenden Daten sind
nicht sehr sensitiv auf die sehr breite Verteilung der Anregungsenergien (vergl. Abb. 6.9). Die Ausbeute neutronenarmer
Kerne wird stark von der Abdampfung geladener Teilchen beein u t. In diesem Zusammenhang gibt
es eine alte und umstrittene Frage uber die Hohe der e ektiven Coulombbarriere in Bezug auf die Emission von
Protonen und Alphateilchen [VaA84, Gov87, Lac88, GoS91,Gol88,Jan91]. So weist ein Vergleich mit Daten
aus Fusionsexperimenten [VaA84] auf eine erniedrigte Coulombbarriere hin, was gleichbedeutend ist mit einer
erhohten Transmissionswahrscheinlichkeit bei der Abdampfung von geladenen Teilchen.
Die Ruckschlusse, die in Abschnitt 6.4.1 auf den niederenergetischen Bereich der Anregungenergieverteilung der
Prafragmente gezogen wurden, betre en glucklicherweise den neutronenreichen Zweig der Isotopenverteilung,
der kaum von der Hohe der e ektiven Barrieren abhangig ist. Aussagen uber den hochenergetischen Anteil
leiden jedoch noch immer unter diesen Unsicherheiten.
Der Vergleich der hier vorliegenden Daten aus der Krypton-Fragmentation bei einer Energie von 1000 A MeV
mit der empirischen Vorhersage nach EPAX ist in Abb. 6.14 dargestellt. Man stellt fest, da die Rechnung
auf der neutronenreichen Seite zu hohe und auf der neutronenarmen zu niedrige Querschnitte ermittelt. Die
Gegenuberstellung mit den nach dem statistischen Abrasion-Ablation Modell berechneten Werten in derselben
Abbildung ergibt einen Faktor 1.01 fur die Korrelation zwischen Daten und Rechnung, d.h. das Modell gibt
die experimentellen Befunde gut wieder. Die von Weber [Web93] bei500AMeV gefundene systematische Abweichung
zwischen den Daten und den Rechnungen nach dem statistischen Abrasion-Ablation Modell (RN42)
sowie EPAX (und ISAPACE) kann hier also so nicht bestatigt werden kann. Der Vergleich zwischen beiden
Experimenten, die mit nahezu demselben experimentellen Aufbau und gleichartiger Elektronik nacheinander
am FRS durchgefuhrt wurden ergibt, da die Produktionswirkungsquerschnitte bei Weber etwa einen Faktor
0.86 kleiner sind als die in dieser Arbeit ermittelten.
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