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6. Die Produktionswirkungsquerschnitte
Abb. 6.7 Fragmentations-Wirkungsquerschnitte der N=82 Isotonen aus 0.8 A GeV 136 Xe Projektilen
(links) und N=118 Isotonen aus 1.0 A GeV 197 AuProjektilen (rechts). Die
experimentellen Daten (2) werden mit Rechnungen nach verschiedenen Modellen
verglichen: ( ) empirische Vorhersage [SuB90], ( ) statistisches Abrasion-
Ablation Modell [GaS91], ( q q q )intranukleare Kaskade [YaF79].
abdampfen und deshalb nicht zudenbetrachteten Kanalen beitragen. Dies kann aus den relativen Wahrscheinlichkeiten
der Abdampfung von Neutronen und Protonen, ausgehend von den Coumpoundkernen 135 I and 196 Pt,
geschlossen werden, die in Abb. 6.8 als Funktion der Anregungsenergie aufgefuhrt sind. Die Werte wurden
fur verschwindenden Drehimpuls berechnet, da im Rahmen des statistischen Abrasion-Ablation Modelles der
Drehimpuls der Fragmente lediglichzu3-6h angenommen wird. Bei 50 MeV Anregungsenergie betragt die Wahrscheinlichkeit
fur Protonenabdampfung lediglich einige Promill und sinkt mit kleiner werdenden Energie noch
ab. Es ist bekannt, da fur Kerne mit Massen von 100 bis 200 die Emission von -Quanten die der von Neutronen
lediglich bei Anregungsenergien kleiner als etwa 20keV oberhalb der Neutronenschwelle ubersteigt [Coh75].
Aus diesem Grunde kann die Emission von -Quanten hier unberucksichtigt bleiben.
Im statistischen Abrasion-Ablation Modell stellt sich der beobachtete steile Abfall der Wirkungsquerschnitte mit
steigender Anzahl der abradierten Protonen als der kombinierte E ekt aus abfallenden Prafragmentwirkungsquerschnitten
und ansteigender Anregungsenergie dar. In Abb. 6.9 ist die berechnete Anregungsenergieverteilung
in diesem Modell fur die Prafragmente 135 I und 134 Te aus der Reaktion 0.8 A GeV 136 Xe + 9 Be dargestellt. Der
Anteil des Wirkungsquerschnittes unterhalb der Neutronenbindungsenergie, der zum beobachteten Querschnitt
der uberlebenden Fragmente 135 Iund 134 Te beitragt, ist besonders hervorgehoben. Angesichts der Einfachheit
dieser Vorstellung werden die gemessenen Querschnitte erstaunlich gutvon diesem Modell wiedergegeben.
Es ist interessant, da der gemessene 2-Protonen Wirkungsquerschnitt gegenuber dem nahezu exponentiellen
Verhalten der Modellvorhersagen leicht erniedrigtzuseinscheint.
Vergleicht man die experimentellen Daten mit der INC-Berechnung so stellt man auch hier eine sehr gute
Ubereinstimmung fest. Da sowohl der INC-Teil (ISABEL) des Programmes als auch der der Verdampfung
(PACE) vom Monte-Carlo Typ sind, ist die Grenze der in diesem Modell berechenbaren Isotope durch die
Rechenzeit gegeben, weshalb der 3p-Kanal hier nicht angefuhrt werden kann. Die Querschnitte der Prafragmente
135 I und 134 Tesindgro er als die mit dem statistischen Abrasion-Ablation Modell berechneten. Dies ist eventuell
auf die im INC Modell angenommene di use Kernober ache zuruckzufuhren, wohingegen das Abrasionsmodell
eine glatte Ober ache mit scharfer Geometrie annimmt.
Sowohl die Massenverteilung der Prafragmente als auch die Verteilung der isobaren Kerladungsverteilung fur
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