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6.2.3 Die Normierung
Zahl der Projektile
6.2 Messung und Korrekturen
Die Anzahl der Primarteilchen wird mittels des SEETRAM gemessen. Sie ergibt sich durchIntegration der Zahlrate
uber den gesamten Me zeitraum nach Korrektur auf den O set und Multiplikation mit dem Eichfaktor des
SEETRAM (vergl. Abschnitt 6.2.2). Der Fehler in der Messung der Primarteilchen ergibt sichausdemFehler der
SEETRAM-Eichung und eventuell vorhandenen systematischen Auswerte- und Betriebsfehlern (vergl. Abb. 6.2)
Bei allen hier behandelten Experimenten liegen die Fehler in der Bestimmung der Steigung aus Abb. 6.4 im
Bereich weniger Prozent. Die genauen Zahlenwerte sind in Tab. 6.1 angegeben und auch in der Systematik
in Abb. 6.4 ersichtlich.
Zahl der Targetatome
Die Anzahl der Targetatome pro Flache berechnet sich nach
nt =
t
A u
mit der Dichte des Targets und dessen Dicke t, der Massenzahl des Targetmaterials A und der atomaren
Ma einheit u.
Die Massenbelegung des Targets kann aus der Messung der Dichte und der Dickebeibekannter Geometrie ermittelt
werden. Dieser Weg wurde bei der Herstellung im Targetlabor der GSI [FoG91] gewahlt. Eine Energieverlustmessung
mit dem FRS wahrend des Experimentes erlaubt ebenfalls die Bestimmungen der Massenbelegung:
Fur eine bekannte Zusammensetzung (Z,A,q) des Primarstrahles bietet die Messung des Ortes an der dispersiven
Mittelebene des FRS eine einfache Moglichkeit bei bekanntem magnetischem Feld und Biegeradius der
ersten Dipolstufe die Energie des Primarstrahles mit und ohne Durchdringen des jeweiligen Targets zu bestimmen.
Hier geht allerdings der gerechnete spezi sche Energieverlust ein, der auf etwa 2% unsicher ist. Relative
Targetdicken konnen jedoch mit dieser Methode sehr genau bestimmt werden und dienen der Uberprufung der
vom Targetlabor [Fol90] angegebenen Werte.
Ist die Energie im SIS bei Kenntnis der Synchrotronfrequenz festgelegt, kann man die notwendigen Biegeradien
aus der Ortsmessung ohne Zwischenschalten des Targets ermitteln. Die entsprechende Messung zur Bestimmung
der Targetdicken kann mit einer Genauigkeit von 1% durchgefuhrt werdem.
6.2.4 Die Korrekturen
Im folgenden Abschnitt sollen die Korrekturen betrachtet werden, die an den { wie zuvor beschrieben { bestimmten
Raten der verschiedenen Isotope anzubringen sind. Die am Ausgang des Fragmentseparators gemessene Zahl
der Fragmente ist aus verschiedenen Grunden nicht identisch mit der durch eine Reaktion im dunnen Target
primar erzeugten Anzahl. Verantwortlich dafur sind die folgenden E ekte, die in die Bestimmung der Fragmentations-Wirkungsquerschnitte
einzurechnen sind: die Totzeit der Datenaufnahme ( tot), die ionenoptische
Transmission ( tr), die Zahl der Mehrfach- und Sekundarreaktionen ( r) imTarget und Degrader, die Umladungen
in den verschiedenen Materieschichten ( q) und schlie lich die Detektore zienz ( det).
Zusammen ergeben diese Gro en den in Glg. 6.3 eingefugten Korrektur-Faktor ".
" =
tot
tr det r q
Die Gro e der einzelnen Beitrage zur Glg. 6.3 hangt stark vom betrachteten Fall, insbesondere von der Energie
der Teilchen, dem Strahlstrom, den installierten Detektoren und der ionenoptischen Einstellung des FRS ab.
Die Bestimmung der in die Wirkungsquerschnitte eingehenden Gro en und deren Korrektur soll deshalb in den
folgenden Abschnitten genauer dargestellt werden.
(6.6)
(6.7)
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