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6. Die Produktionswirkungsquerschnitte 78 Abb. 6.4 (Oben): Eichung der SEETRAM-Zahlrate im Spill mit dem Szintillationsdetektor im Targetbereich des FRS fur ( f ) 1.0 A GeV 86 Kr, (2) 0.8 A GeV 136 Xe, (4) 1.0 A GeV 197 Au, (3) 1.0 A GeV 208 Pb und (5) 0.60-0.95 A GeV 238 U Projektile. Der Zusammenhang ist in allen Fallen gut linear. Die Steigungen der eingezeichneten linearen Anpassungen (Projektile pro registriertem SEETRAM-Ereignis), sind in Tab. 6.1 angegeben. (Unten): Spezi sche Ausbeute an Sekundarelektronen des SEETRAM (Glg. 6.5) als Funktion der Kernladung der Projektile des Primarstrahles (vergl. Tab. 6.1)). Bei den Me punkten, an denen keine Fehlerbalken angegeben sind, sind die Fehler kleiner als die Symbolgro e.
6.2.3 Die Normierung Zahl der Projektile 6.2 Messung und Korrekturen Die Anzahl der Primarteilchen wird mittels des SEETRAM gemessen. Sie ergibt sich durchIntegration der Zahlrate uber den gesamten Me zeitraum nach Korrektur auf den O set und Multiplikation mit dem Eichfaktor des SEETRAM (vergl. Abschnitt 6.2.2). Der Fehler in der Messung der Primarteilchen ergibt sichausdemFehler der SEETRAM-Eichung und eventuell vorhandenen systematischen Auswerte- und Betriebsfehlern (vergl. Abb. 6.2) Bei allen hier behandelten Experimenten liegen die Fehler in der Bestimmung der Steigung aus Abb. 6.4 im Bereich weniger Prozent. Die genauen Zahlenwerte sind in Tab. 6.1 angegeben und auch in der Systematik in Abb. 6.4 ersichtlich. Zahl der Targetatome Die Anzahl der Targetatome pro Flache berechnet sich nach nt = t A u mit der Dichte des Targets und dessen Dicke t, der Massenzahl des Targetmaterials A und der atomaren Ma einheit u. Die Massenbelegung des Targets kann aus der Messung der Dichte und der Dickebeibekannter Geometrie ermittelt werden. Dieser Weg wurde bei der Herstellung im Targetlabor der GSI [FoG91] gewahlt. Eine Energieverlustmessung mit dem FRS wahrend des Experimentes erlaubt ebenfalls die Bestimmungen der Massenbelegung: Fur eine bekannte Zusammensetzung (Z,A,q) des Primarstrahles bietet die Messung des Ortes an der dispersiven Mittelebene des FRS eine einfache Moglichkeit bei bekanntem magnetischem Feld und Biegeradius der ersten Dipolstufe die Energie des Primarstrahles mit und ohne Durchdringen des jeweiligen Targets zu bestimmen. Hier geht allerdings der gerechnete spezi sche Energieverlust ein, der auf etwa 2% unsicher ist. Relative Targetdicken konnen jedoch mit dieser Methode sehr genau bestimmt werden und dienen der Uberprufung der vom Targetlabor [Fol90] angegebenen Werte. Ist die Energie im SIS bei Kenntnis der Synchrotronfrequenz festgelegt, kann man die notwendigen Biegeradien aus der Ortsmessung ohne Zwischenschalten des Targets ermitteln. Die entsprechende Messung zur Bestimmung der Targetdicken kann mit einer Genauigkeit von 1% durchgefuhrt werdem. 6.2.4 Die Korrekturen Im folgenden Abschnitt sollen die Korrekturen betrachtet werden, die an den { wie zuvor beschrieben { bestimmten Raten der verschiedenen Isotope anzubringen sind. Die am Ausgang des Fragmentseparators gemessene Zahl der Fragmente ist aus verschiedenen Grunden nicht identisch mit der durch eine Reaktion im dunnen Target primar erzeugten Anzahl. Verantwortlich dafur sind die folgenden E ekte, die in die Bestimmung der Fragmentations-Wirkungsquerschnitte einzurechnen sind: die Totzeit der Datenaufnahme ( tot), die ionenoptische Transmission ( tr), die Zahl der Mehrfach- und Sekundarreaktionen ( r) imTarget und Degrader, die Umladungen in den verschiedenen Materieschichten ( q) und schlie lich die Detektore zienz ( det). Zusammen ergeben diese Gro en den in Glg. 6.3 eingefugten Korrektur-Faktor ". " = tot tr det r q Die Gro e der einzelnen Beitrage zur Glg. 6.3 hangt stark vom betrachteten Fall, insbesondere von der Energie der Teilchen, dem Strahlstrom, den installierten Detektoren und der ionenoptischen Einstellung des FRS ab. Die Bestimmung der in die Wirkungsquerschnitte eingehenden Gro en und deren Korrektur soll deshalb in den folgenden Abschnitten genauer dargestellt werden. (6.6) (6.7) 79
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3. Die Produktion und Separation Ei
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Literaturverzeichnis [Bro94] T. Bro
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Literaturverzeichnis [Fra87] B. Fra
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Literaturverzeichnis [Han91] E. Han
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Literaturverzeichnis [MaG94] A. Mag
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Literaturverzeichnis [ScD82] K.-H.
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Literaturverzeichnis [SuW93] K. Sum
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