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6. Die Produktionswirkungsquerschnitte Der Produktionswirkungsquerschnitt f der erzeugten Fragmente errechnet sich damit zu prod = nf npnt "� (6.3) wobei " einen Faktor darstellt, der sich aus Korrekturen an den in Glg. 6.1 eingehenden Gro en ergibt. Diese Ein usse sollen im folgenden Abschnitt genauer untersucht werden. 6.2 Messung und Korrekturen 6.2.1 Die Messung Die Bestimmung der Fragmentations-Wirkungsquerschnitte einzelner Isotope erfordert grundsatzlich eine Trennung nach deren Massenzahl und nuklearen Ladung. Wie diese experimentell bestimmt werden konnen, wurde schon in Abschnitt 5 erlautert. Die Vorgehensweise zur Bestimmung der Fragmentations-Wirkungsquerschnitte der Protonenverlustkanale (Abschnitt 6.4.1) ist schematisch am Beispiel der Reaktion 0.8 A GeV 136 Xe+ 9 Be! 135 I in Abb. 6.1 dargestellt. Entsprechendes gilt fur die untersuchten Protonenverlustkanale aus 1.0 A GeV 197 Au. Die Kerne wurden entsprechend der B%{ E{B%-Methode des Impulsverlustachromaten durch die gleichzeitige Messung der Orte in der dispersiven Mittelebene und am Ausgang des FRS sowie des Energieverlustes in der Ionisationskammer identi ziert. Im Bild sind die Ortsverteilungen der Fragmente aus einem 136 Xe-Strahl bei einer Einstellung auf 135 Iamintermediaren Fokus uber denen am Ausgang des FRS dargestellt. Man erkennt au erdem die Abbildung der Schlitze, die nach dem ersten Dipol des FRS (S1) zur Unterdruckung des Primarstrahles 136 Xe 54+ bzw. seines Ladungszustandes 136 Xe 53+ eingefahren wurden. Zur " Reinigung\ der Ortsdarstellung von Isotopen anderer Elemente wurde in der Analyse fur die Jod-Isotope ein Fenster auf das Energieverlustsignal der Ionisationskammer MUSIC am Ausgang des FRS gesetzt. Die Ortverteilung des 134 I- Kernes ist durch die Blende an S1 angeschnitten, wohingegen der eingestellte Kern 135 Ivollstandig durchgelassen wird. Wie man deutlich erkennt, existieren keine Beimengungen von Jod-Isotopen, die in der Mittelebene im Bereich positiver Ortskoordinaten liegen. Dies ist ein weiterer Hinweis auf die Richtigkeit der Isotopenzuordnung, da hier ansonsten der Kern 136 I auftreten mu te. Zur Bestimmung des Wirkungsquerschnittes des 1-Proton Verlustkanales aus 136 Xe wurde die Anzahl der Ereignisse im eingezeichneten Fenster auf die Ortsverteilung dieses Kernes (Polygonzug) ausgezahlt. Die Produktionswirkungsquerschnitte der 1 p- bis 3 p-Verlustkanale konnten auf diese Weise bestimmt werden. Entsprechende Daten aus Einstellungen auf Kerne mit noch gro erem Protonenverlust (Abb. 4.1) konnten wegen mangelhafter Statistik nicht gewonnen werden. Abb. 6.1 (Seite 73) Schema der Vorgehensweise zur Bestimmung der Fragmentations-Wirkungsquerschnitte der Protonenverlustkanale am Beispiel der Reaktion 0.8 A GeV 136 Xe+ 9 Be! 135 I. Im oberen Bild ist die Ortsverteilung der Fragmente am intermediaren Fokus uber der am Ausgang des FRS bei einer Einstellung auf 135 Idargestellt. Man erkennt au erdem die Abbildung der Schlitze ( ), die nach dem ersten Dipol des FRS (S1) eingefahren wurden. Im mittleren Bild ist das Energieverlustsignal der Ionisationskammer MUSIC am Ausgang des FRS uber dem Ort in dieser Bildebene aufgetragen. Zur Unterdruckung von Fragmenten mit anderer Kernladungszahl wurde in der Analyse ein Fenster (Polygonzug) auf die Jod-Isotope gesetzt. Das unterste Bild zeigt das Ergebnis dieser Prozedur. Zur Ermittlung des Fragmentations-Wirkungsquerschnitts fur 135 I wurden die Ereignisse im eingezeichneten Polygonzug in dieser Abbildung ausgezahlt. Die Bestimmung der Produktionswirkungsquerschnitte der Isotopenketten von Platin- und Iridium- Kernen aus der Fragmentation von 1.0 A GeV 197 Au (Abschnitt 6.4.2) bzw. die entsprechenden Daten fur Isotope aus der Reaktion 1.0 A GeV 86 Kr (Abschnitt 6.4.3) wurden demgegenuber anhand der Bestimmung der Raten nach kinematischer Analyse mittels der B%{ E{B%+TOF-Methode durchgefuhrt. Hierzu wurden zweidimensionale 72
6.2 Messung und Korrekturen Gau -Verteilungen in den Darstellungen in Abb. 5.7 bzw. Abb. 5.5 angepa t. Die Auswertung von Isotopenketten aus den in Abb. 4.1 gezeigten Einstellungen auf Iod-Isotope aus 0.8 A GeV 136 Xe scheiterte an elektronischen Storungen bei der Datenaufnahme, die in diesem Falle die Bestimmung der Flugzeit der Kerne stark verfalschten bzw. unmoglich machten. Im Falle der gemessenen Daten fur Gold-Isotope aus 1.0 A GeV 197 Au fuhrte ein Defekt bei der Datenaufnahme des SEETRAM zu einem Verlust der zur Normierung notwendigen Information uber die Starke des Primarstrahles, weshalb auch hier keine Produktionswirkungsquerschnitte bestimmtwerden konnten. 73
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Inhaltsverzeichnis 1. Einleitung 3
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1. Einleitung vertretbarem Aufwand
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2. Reaktionsmodelle Abb. 2.1 Die Pr
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2. Reaktionsmodelle 8 Abb. 2.2 Auf
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2. Reaktionsmodelle E > 1000 MeV Pr
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2. Reaktionsmodelle 18 Abb. 2.3 Ube
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Seite 79 und 80: 6.2 Messung und Korrekturen Abb. 6.
Seite 81 und 82: NSE zu der Anzahl der Projektile NP
Seite 83 und 84: 6.2.3 Die Normierung Zahl der Proje
Seite 85 und 86: Ionenoptische Transmission 6.2 Mess
Seite 87 und 88: Die Pu er/Scaler 6.2 Messung und Ko
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Seite 91 und 92: 6.4 Die Diskussion der Ergebnisse 6
Seite 93 und 94: 6.4 Die Diskussion der Ergebnisse A
Seite 97 und 98: 6.4.2 Die Anregungsenergieverteilun
Seite 99 und 100: Abb. 6.13 6.4 Die Diskussion der Er
Seite 101 und 102: 6.4.3 Das N/Z-Verhaltnis. 6.4 Die D
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Seite 111 und 112: 7.3 Die Probleme bei der Identi kat
Seite 113 und 114: Abb. 7.4 7.4 Die Diskussion der Erg
Seite 115 und 116: 7.4 Die Diskussion der Ergebnisse B
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A. Entwicklung und Anwendung eines
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B. Ein Flugzeitdetektor zur Untersu
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Abbildungsverzeichnis 174 B.17 Ener
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B. Technische Aufbauten 190 Abb. B.
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C. Betriebsbedingungen der Photomul
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D. Der Leuchtdioden-Monitor D.1 Auf
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D. Der Leuchtdioden-Monitor Es wurd
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E. Der Ein u verschiedener Kabelqua
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F. Technische Zeichnungen zu den De
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Bernd Voss Freiligrath Stra e 28 64
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