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6. Die Produktionswirkungsquerschnitte
Der Produktionswirkungsquerschnitt f der erzeugten Fragmente errechnet sich damit zu
prod = nf
npnt
"� (6.3)
wobei " einen Faktor darstellt, der sich aus Korrekturen an den in Glg. 6.1 eingehenden Gro en ergibt. Diese
Ein usse sollen im folgenden Abschnitt genauer untersucht werden.
6.2 Messung und Korrekturen
6.2.1 Die Messung
Die Bestimmung der Fragmentations-Wirkungsquerschnitte einzelner Isotope erfordert grundsatzlich eine Trennung
nach deren Massenzahl und nuklearen Ladung. Wie diese experimentell bestimmt werden konnen, wurde
schon in Abschnitt 5 erlautert. Die Vorgehensweise zur Bestimmung der Fragmentations-Wirkungsquerschnitte
der Protonenverlustkanale (Abschnitt 6.4.1) ist schematisch am Beispiel der Reaktion 0.8 A GeV
136 Xe+ 9 Be! 135 I in Abb. 6.1 dargestellt. Entsprechendes gilt fur die untersuchten Protonenverlustkanale aus
1.0 A GeV 197 Au. Die Kerne wurden entsprechend der B%{ E{B%-Methode des Impulsverlustachromaten durch
die gleichzeitige Messung der Orte in der dispersiven Mittelebene und am Ausgang des FRS sowie des Energieverlustes
in der Ionisationskammer identi ziert. Im Bild sind die Ortsverteilungen der Fragmente aus einem
136 Xe-Strahl bei einer Einstellung auf 135 Iamintermediaren Fokus uber denen am Ausgang des FRS dargestellt.
Man erkennt au erdem die Abbildung der Schlitze, die nach dem ersten Dipol des FRS (S1) zur Unterdruckung
des Primarstrahles 136 Xe 54+ bzw. seines Ladungszustandes 136 Xe 53+ eingefahren wurden. Zur " Reinigung\ der
Ortsdarstellung von Isotopen anderer Elemente wurde in der Analyse fur die Jod-Isotope ein Fenster auf das
Energieverlustsignal der Ionisationskammer MUSIC am Ausgang des FRS gesetzt. Die Ortverteilung des 134 I-
Kernes ist durch die Blende an S1 angeschnitten, wohingegen der eingestellte Kern 135 Ivollstandig durchgelassen
wird. Wie man deutlich erkennt, existieren keine Beimengungen von Jod-Isotopen, die in der Mittelebene im Bereich
positiver Ortskoordinaten liegen. Dies ist ein weiterer Hinweis auf die Richtigkeit der Isotopenzuordnung,
da hier ansonsten der Kern 136 I auftreten mu te. Zur Bestimmung des Wirkungsquerschnittes des 1-Proton Verlustkanales
aus 136 Xe wurde die Anzahl der Ereignisse im eingezeichneten Fenster auf die Ortsverteilung dieses
Kernes (Polygonzug) ausgezahlt. Die Produktionswirkungsquerschnitte der 1 p- bis 3 p-Verlustkanale konnten
auf diese Weise bestimmt werden. Entsprechende Daten aus Einstellungen auf Kerne mit noch gro erem
Protonenverlust (Abb. 4.1) konnten wegen mangelhafter Statistik nicht gewonnen werden.
Abb. 6.1
(Seite 73)
Schema der Vorgehensweise zur Bestimmung der Fragmentations-Wirkungsquerschnitte
der Protonenverlustkanale am Beispiel der Reaktion 0.8 A GeV
136 Xe+ 9 Be! 135 I. Im oberen Bild ist die Ortsverteilung der Fragmente am intermediaren
Fokus uber der am Ausgang des FRS bei einer Einstellung auf 135 Idargestellt.
Man erkennt au erdem die Abbildung der Schlitze ( ), die nach dem ersten Dipol
des FRS (S1) eingefahren wurden. Im mittleren Bild ist das Energieverlustsignal der
Ionisationskammer MUSIC am Ausgang des FRS uber dem Ort in dieser Bildebene
aufgetragen. Zur Unterdruckung von Fragmenten mit anderer Kernladungszahl wurde
in der Analyse ein Fenster (Polygonzug) auf die Jod-Isotope gesetzt. Das unterste
Bild zeigt das Ergebnis dieser Prozedur. Zur Ermittlung des Fragmentations-Wirkungsquerschnitts
fur 135 I wurden die Ereignisse im eingezeichneten Polygonzug in
dieser Abbildung ausgezahlt.
Die Bestimmung der Produktionswirkungsquerschnitte der Isotopenketten von Platin- und Iridium- Kernen aus
der Fragmentation von 1.0 A GeV 197 Au (Abschnitt 6.4.2) bzw. die entsprechenden Daten fur Isotope aus der
Reaktion 1.0 A GeV 86 Kr (Abschnitt 6.4.3) wurden demgegenuber anhand der Bestimmung der Raten nach
kinematischer Analyse mittels der B%{ E{B%+TOF-Methode durchgefuhrt. Hierzu wurden zweidimensionale
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