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6. Die Produktionswirkungsquerschnitte
Das zweite Ziel der Arbeit { neben der Untersuchung der Isotopentrennung (vergl. Abschnitt 5){ ist die
Bestimmung zweier fur die Projektilfragmentation wesentlicher physikalischer Gro en: der Fragmentations-Wirkungsquerschnitte
und der Parallelimpulsbreiten. Auf diese beiden Punkte soll im folgenden Abschnitt genauer
eingegangen werden.
6.1 Das Prinzip der Messung
Wir werden uns zuerst den Fragmentations-Wirkungsquerschnitten bei der Projektilfragmentation zuwenden:
Tre en Projektile auf ein (dunnes) Target, so kann man die Zahl der in einer Reaktion gebildeten Fragmente
ausdrucken nach:
Darin sind:
nf = f
NA
Mt
(e ; pt ; e ; f t )
f ; p
np f
nf Anzahl der Fragmente, die in einer einzelnen Reaktion im Target erzeugt werden,
np Anzahl der auf das Target tre enden Kerne,
nt Anzahl der Targetatome pro cm2 ,
f�p nukleare Absorptions-Koe zienten fur Projektil und Fragment,
%t�t Dichte des Targetmaterials und Dicke des Targets,
NA Avogadro-Konstante,
Massenzahl des Targetmateriales,
At
Mt
Atomgewicht der Targetatome Mt = At 1g/mol.
NA
At
%t t
(1g) np = f nt np (6.1)
Die Absorptionskoe zienten f�p fur Fragment und Projektil berechnen sich aus den Querschnitten fur nukleare
Reaktionen NUC und fur die elektromagnetische Dissoziation EMD.
= NA
Mt
( NUC + EMD) (6.2)
Der nukleare Anteil kann als geometrischer Wirkungsquerschnitt nach Kox [KoG85] (Glg. 2.16), der elektromagnetische
nach [MeH86] (Glg. 2.2) berechnet werden.
Ein Vergleich der Beitrage der Wirkungsquerschnitte aus den beiden Prozessen in Glg. 6.2 zeigt, da fur alle in
dieser Arbeit betrachteten Fragmentations-Wirkungsquerschnitte die EMD wesentlich kleiner ist als der nukleare
Anteil. So ist das Verhaltnis NUC/ EMD fur die Reaktion 1.0 A GeV 197 Au+ 27 Al ca. 25, fur 0.8 A GeV
136 Xe+ 9 Be ca. 200 und fur 1.0 A GeV 86 Kr+ 9 Be ca. 264 bei den in Tab. 4.1 angegebenen Targetdicken.
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