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5.2 Die kinematische Rekonstruktion
B Starke der Magnetfelder des 3. und 4. Dipols des FRS (vergl. Abb. 4.2)
2�0 Krummungsradius in der 2.ten Stufe des FRS auf der Sollbahn (vergl. Abschnitt
4.2),
v� � Geschwindigkeit der Fragmente in der zweiten Stufe
xS2�S4 Positionen in den Ablenkebenen an S2 and S4
DS0;S2�S2;S4 (Impuls-)Dispersionen der ersten und zweiten Stufe des FRS
Ortsvergro erung von S2 nach S4
VS2;S4
so folgt die Massenzahl A der Kerne mit einem relativen Fehler aus der quadratischen Summe der Fehler aus
der Flugzeit-, der Bestimmung der magnetischen Stei gkeit der Kernladung sowie der Impulse (Orte):
A
A =
s
2 c TOF
L
2
+
B%
B%
2
+
Z
Z
2
+
xS2
DS0;S2
2
+
xS4
DS2;S4
Abb. 5.6 Apparative Zeitau osung, die zur Trennung zweier benachbarter Isotope mit den Massenzahlen
A und A+1 bei gegebener kinetischer Energie und einer Flugstrecke von
ca. 36 Metern zwischen den FRS-Fokalebenen S2 und S4 notwendig ist. Theoretisch
erreichbare Massenau osung A/A = 2.0 bei verschiedenen Flugzeitau osungen (Parameter
FWHMTOF) von 100 bis 400 ps und einer Flugstrecke von 36 Metern bei
Vernachlassigung samtlicher zusatzlicher E ekte wie etwa Laufzeitunterschiede infolge
unterschiedlicher Winkel und Impulse im FRS.
Abb. 5.6 zeigt den ersten Beitrag, die apparative Zeit-Au osung, die bei gegebener kinetischer Energie zur Trennung
zweier benachbarter Isotope mit den Massenzahlen A und A+1 uber der Flugstrecke von ca. 36 Metern von
S2 nach S4 notwendig ist. Geht mandavon aus, da keine weiteren Beitrage { wie etwa eine mangelhafte Bestimmung
der winkelabhangigen Flugstrecke { die Messung verschlechtern, so zeigt sich, da man beispielsweise zur
Trennung von Fragmenten von Gold bei einer Energie von 1 A GeV eine Flugzeitau osung unter 100 ps FWHM
benotigt. Dies legt auch anschaulich dar, da man die gemessenen Flugzeiten (vergl. Abschnitt 4.3) auf den
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(5.7)
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