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3. Die Produktion und Separation
Hierin gehen ein: die Ladungszahl des Projektils ZP , die Massen- und Ladungszahl AT und ZT der Materie, die
Avogadrokonstante NA, die Materiedichte %, der klassische Elektronenradius re, die Elektronenmasse me und
das Ionisationspotential I sowie die aus der relativistischen Beschreibung folgende Dichtee ektkorrektur . Die
relativistischen Faktoren und sind
= v
c
r
1
=
1 ; 2
�
wobei v die Geschwindigkeit der Fragmente und c die Lichtgeschwindigkeit im Vakuum ist.
Verwendet man einen " achromatisch\ geformten Abbremser, so verlieren alle Fragmente in dieser Materieschicht
den gleichen Bruchteil ihres Impulses [ScH87], d.h. es gilt
= (B%)1
(B%)2
= p1
p2
Dieses Verhaltnis ist eine Funktion der Dicke d des Abbremsers, der Reichweite rf des ausgewahlten " Soll-
Fragmentes\ und einer Konstanten , die sich aus einer Abschatzung der Reichweite relativistischer Teilchen
ergibt ( =2.88):
= 1 ; d
Glg. 3.4 kann auch fur Fragmente mit anderem A/Z als dem des Sollfragmentes erfullt werden. Im Falle relativistischer
Schwerionen hangt der spezi sche Energieverlust im Abbremser kaum von der kinetischen Energie
der Teilchen ab. Aus diesem Grunde ist die Separation in der zweiten Stufe des Spektrometers im wesentlichen
selektiv auf die Kernladung Z der Fragmente, da diese nach dem Abbremser verschiedene Impulse und folglich
in der dispersiven Fokalebene am Ausgang des FRS unterschiedliche Positionen haben. Einzelne Isotope werden
so auf jeweils einen Punkt in dieser Ebene abgebildet.
24
rf
1=
(3.3)
(3.4)
(3.5)