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2.6 Die Reaktionskinematik { Parallelimpulse
Aufenthaltswahrscheinlichkeit an der Kernober ache haben. Bei Reaktionen, in denen sehr neutronenreiche
Kerne beobachtet werden, die durch Abstreifen von ausschlie lich Protonen erzeugt wurden, kommt zusatzlich
die Bedingung hinzu, da die Prafragmente weniger angeregt sind, als es der Bindungsenergie der Neutronen
entspricht. Daraus folgt, da die Energieniveaus der abgestreiften Protonen nur nahe an der Fermikante liegen
konnen (E ; EFermi < 8MeV).Weil die Neutronen in diesen Kernen wesentlich weniger stark gebunden sind
als die Protonen, ist au erdem ausgeschlossen, da di raktive Streuung [Gla55] einen Beitrag zu diesen Reaktionen
liefert. Bei einer Anregung der Projektile durch di raktive Streuung wurden mit gro er Wahrscheinlichkeit
zuerst Neutronen abgedampft werden, d.h. reiner Protonenverlust konnte nicht beobachtet werden.
Bereits seit einigen Jahren sind entsprechende Daten fur verschiedene Projektile und Energiebereiche bekannt
[Hec74, GrL75, ViS79, BrC88, StT91]. Aus diesen Verteilungen, die sowohl Target- als auch Projektilfragmentationen
umfassen, extrahierte Morrissey [Mor89] eine semi-empirische Systematik fur die mittlere
Schwankung der Impulse in Strahlrichtung am Ende der Verdampfungskaskade als Funktion des Massenverlustes
Ap ; Af
p = 150q
p (Ap ; Af)
3
MeV
c
(2.30)
Durch Anpassung an Daten fur Massenverluste kleiner 50 erhielt er Glg. 2.14. Auch neuere und vollstandigere
Daten zur Projektilfragmentation von 84 Kr bei 200 A MeV [StT91] sindinguterUbereinstimmung mit Morrissey's
Systematik. Dabei wurde kein Ein u der Prafragmentanregungsenergie auf die Breite der longitudinalen
Impulsverteilung festgestellt. Im Gegensatz dazu fand Donzaud [Don93] eine Korellation zwischen der Anregungsenergie
(die uber die Messung der Multiplizitat von abgedampften Protonen ermittelt wurde) und dem
Impuls der Fragmente.
Nach einer mehr physikalischen Deutung, zuruckgehend auf Feshbach formulierte Goldhaber [Gol74]fur die Breite
der (longitudinalen) Verteilung der Impulse nach dem ersten Schritt der Reaktion eine einfache Vorstellung
im Rahmen des Modells unabhangiger Teilchen :
p = 0
s Apref (Ap ; Apref )
Ap ; 1
MeV
c
(2.31)
wobei von einer statistischen Abrasion von Nukleonen mit einem mittleren Nukleonenimpuls ausgegangen
wird:
0 = Pf
p5 =
r
Hier ist Pf der Fermiimpuls. Diese mittleren Impulse konnen zum Beispiel aus Messungen der quasi-elastischen
Elektronenstreuung [MoS71]entnommen werden. Es gelten dann Werte von 262 MeV/c fur 136 Xe und 265 MeV/c
fur 197 Au.
Die mit Glg. 2.31 ermittelten Breiten liegen zum Teil bis zu 40% uber den experimentell gemessenen Werten.
Wahrend der Verdampfungsphase erhalten die Fragmente zusatzliche Rucksto impulse durch die emittierten
Teilchen. Die Verteilung fur die Fragmente am Ende des Prozesses wird deshalb durch die semiempirische
Beziehung von Morrissey, diediesaprioriberucksichtigt, besser beschrieben.
In Abschnitt 7.4 werden einige E ekte vorgestellt, die eine Verringerung der mit dem Goldhaber-Modell vorrausgesagten
Impulsbreiten bewirken konnen. Die im Rahmen dieser Arbeit durchgefuhrten Messungen sollen
hinsichtlich der festgestellten Diskrepanzen weitere Informationen zur Klarung der Frage bringen. So wurden
etwa die longitudinalen Impulsverteilungen der Projektilfragmentatione in den Reaktionen 0.8 A GeV 136 Xe +
9 Be und 1.0 A GeV 197 Au + 26 Al am FRS im Februar und April 1991 untersucht und die oben beschrieben
Klassen von Reaktionen anhand ihrer Charakteristik unterschieden. Ein Uberblick uber die auf diese Weise
untersuchten Projektilfragmente ist auf den Nuklidkarten in Abb. 2.3 dargestellt.
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