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2. Reaktionsmodelle
E > 1000 MeV Prafragmente werden nicht weiter berucksichtigt, da sie in mehr
zentralen Sto en gebildet werden
1000 MeV E > 300 MeV Abregung der Prafragmente uber eine " schnelle Kaskade\
E 300 MeV Abregung der Prafragmente uber das statistische Verdampfungsprogramm
(PACE)
E 150 MeV Spaltung wird berucksichtigt
Im Hinblick auf Abschnitt 6.4.1 kann man anmerken, da das in dieser Arbeit verwendete INC-Programm auch
Reaktionen mit einzelnen Nukleonen (wie z.B. das Abstreifen einzelner Protonen) und Ladungsaustauschreaktionen
[WeS79] behandeln kann.
In der analytischen Version des geometrischen Abrasion-Ablation Modells [GaS91] wird die Teilchenabdampfung
im Ablations-Schritt im Rahmen eines gegenuber [CaH81] verbesserten Transportmodelles abgehandelt, das die
Endzustande in der Evaporation verschiedener Teilchen statistisch gewichtet und den quantenmechanischen Eigenschaften
der Kerne, wie Paarungs- und Schalene ekten, Rechnung tragt. Im statistischen Abrasion-Ablation
Modell wurde dieser Schritt durch einkonventionelles Verdampfungsprogramm ersetzt.
Die Bestimmung der exakten Zerfallsbreiten fur die gro e Anzahl der im relativistischen Schwerionensto gebildeten
Prafragmente ist wegen der rechenzeitaufwendigen Integration uber die Niveaudichten und Transmissionskoe
zienten uber die Energie, Endzustandsspins und Drehimpulse nicht praktikabel (Glg. 2.28). Deshalb
werden im statistischen Abrasion-Ablation Modell einige Vereinfachungen gemacht, die dem speziellen, physikalischen
Charakter der betrachteten Reaktionen Rechnung tragen oder die exakte Rechnung durch e ektive
Werte nahern.
. Die FWHM-Breite der gau formigen Drehimpulsverteilung betragt fur projektilnahe Prafragmente nur
ca. 3-10 h, weshalb der Drehimpuls im Abdampfungsschritt nicht explizit berucksichtigt wird.
. Die Emission von -Quanten bei Anregungen oberhalb der Teilchenseparationsenergie (und niedrigen
Drehimpulsen) ist vernachlassigbar, ; wird deshalb nicht betrachtet.
. Die Kernspaltung als Zerfallskanal (;fiss)kann bei den betrachteten Systemem unberucksichtigt bleiben.
. Das Verhaltnis der partiellen Zerfallsbreiten wird durch das entsprechende Verhaltnis der Niveaudichten
der Tochterkerne bei einer mittleren Anregungsenergie genahert.
. Es wird eine e ektive, die Tunnelwahrscheinlichkeit einschlie ende Barriere benutzt. Diese wird durch den
Vergleich einer vereinfachten Rechnung mit den exakten Werten nach dem statistischen Modell gewonnen
[Jun94].
2.6 Die Reaktionskinematik { Parallelimpulse
Ahnlich wie die Anregungsenergieverteilung, so ist auch die Verteilung der Impulse eine charkteristische Gro e
fur den Fragmentationsproze : Werden in einer Reaktion Nukleonen aus dem Kernverbund entfernt, so mu
wegen der Impulserhaltung { dissipative Krafte einmal vernachlassigt { der Impuls des Fragmentkernes mit der
Impulssumme der entfernten Nukleonen ubereinstimmen. Die Messung der Breiten der (longitudinalen) Impulsverteilungen
eines Fragmentstrahles bietet somit einen Zugang zu der Impulsverteilung der Nukleonen im Kern
und erlaubt Ruckschlusse auf den Reaktionsmechanismus. Dies gilt allerdings nur dann streng, wenn das im Sto
erzeugte sog. Pra-Fragment nichtsoviel Anregungsenergie erhalt, da es noch nachtraglich Nukleonen abdampft,
die die Information verfalschen. Eine weitere Frage ist, inwieweit die Kernreaktionen bei relativistischen Projektilenergien
durch Kernstrukture ekte beein u t werden, deren Energieskala um etwa drei Gro enordnungen
niedriger liegt.
Eine geometrische Abschatzung des Uberlappbereichs der Reaktionspartner im Abrasion-Ablation Modell [BoS73,
GaS91] sowie Rechnungen [HuN81] nach dem Glaubermodell [GlM70] oder Rechnungen mit dem Intranuklearen
- Kaskaden - Modell zeigen, da nur Kernsto e mit gro em Sto parameter zum Abstreifen einzelner Nukleonen
fuhren. Bei solchen extrem peripheren Reaktionen sind hauptsachlich Nukleonen beteiligt, die eine gro e
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