Institut f ur Kernphysik Technische Hochschule ... - GSI WWW-WIN
Institut f ur Kernphysik Technische Hochschule ... - GSI WWW-WIN
Institut f ur Kernphysik Technische Hochschule ... - GSI WWW-WIN
Erfolgreiche ePaper selbst erstellen
Machen Sie aus Ihren PDF Publikationen ein blätterbares Flipbook mit unserer einzigartigen Google optimierten e-Paper Software.
Die Zerfallsbreiten der Prafragmente uber die einzelnen Kanale sind damit:<br />
Z Ei;S<br />
; (Ei�Ji) = h<br />
0<br />
; L (Ei�Ji) = h<br />
;fiss(Ei�Ji) = 1<br />
2<br />
X<br />
R (Ei�Ji�Ef�Jf)d<br />
2.5 Abrasion-Ablations Modelle<br />
Jf<br />
jJi+Lj X Z Ei<br />
R<br />
Jf =jJi;Lj<br />
0<br />
L (Ei�Ji�Ef�Jf)d (2.28)<br />
Z Ei;Bsad<br />
1<br />
(Ei�Ji)<br />
0<br />
sad(Ei ; Bsad ; � Ji)d<br />
Die Hohe der Spaltbarriere Bsad beinhaltet dabei auch die Rotationsenergie. Im Gegensatz zu mehr zentralen<br />
Sto en, bei denen hohere Anregungsenergien erreicht werden und die Emission von Klustern wichtig<br />
wird [BlM91], kann im in dieser Arbeit zumeist vorliegenden Fall peripherer Sto e der Abregungsproze auf die<br />
Abdampfung von Neutronen, Protonen und -Teilchen beschrankt werden. Der Ein u der Spaltung wird als<br />
vernachlassigbar angesehen.<br />
Nach der Heisenbergschen Unscharferelation folgt aus den partiellen Zerfallsbreiten eine mittlere Lebensdauer<br />
des jeweiligen Zustandes<br />
= h<br />
;<br />
(2.29)<br />
Bei hohen Anregungsenergien ist die Niveaudichte entsprechend gro und dem Prafragment stehen sehr viele<br />
Zerfallskanale o en, was zu gro en Zerfallsbreiten der angeregten Zustande und damit zu sehr kleinen Lebensdauern<br />
fuhrt. F<strong>ur</strong> Anregungsenergien oberhalb von ca. 300 MeV sind sie vergleichbar mit der Zeit, die ein<br />
Nukleon zum D<strong>ur</strong>chqueren des Kernes braucht. Unter diesen Umstanden ist das Prafragment nicht in der Lage,<br />
einen Gleichgewichtszustand zwischen den Zerfallen zu erreichen und auch die Abdampfung von Teilchen erfolgt<br />
nicht mehr sequentiell. Die Forderung des statistischen Modells nach einer Thermalisierung der Einteilchenanregungen<br />
ist also nicht mehrerfullt. Bei hohen Anregungsenergien ist au erdem die Niveaudichte und/oder der<br />
Verlauf der Yrast-Linie nicht experimentell bekannt, und auch Vorhersagen aus Parametrisierungen sind dann<br />
unsicher.<br />
Der Abdampfung von Teilchen in diesem Stadium des Systems, die " Pra-Aquilibriums-Emission\ [KaK73,<br />
Fes80], wird in der PACE-Rechnung [Gav80, BlB92] in Form der " schnellen Kaskade\ Rechnung getragen.<br />
Die Wahl des dabei emittierten Teilchens (Proton oder Neutron) wird abhangig gemacht von der Anzahl von<br />
Protonen und Neutronen im Kern. Ihr Energiespektrum wird als Maxwell-Verteilung mit einem experimentell<br />
bestimmten " Slope-Parameter\ von 15 MeV angenommen [Che87]. Der mitgenomme Drehimpuls wird zu 2/3<br />
des maximal moglichen Drehimpulses abgeschatzt, was einer Emission tangential z<strong>ur</strong> Kernober ache entspricht.<br />
Au erdem wird angenommen, da die Teilchen im Schwerpunktssystem des Prafragmentes isotrop emittiert<br />
werden.<br />
An dieser Stelle sein angemerkt, da sich der Ein u der Pra-Equilibriums-Emission erst f<strong>ur</strong> Fragmente weit<br />
weg von Projektil bemerkbar macht [BlB92]. Z<strong>ur</strong> Beschreibung von Reaktionen, bei denen nicht mehr als 10-15<br />
Nukleonen abradiert w<strong>ur</strong>den, sind sie vernachlassigbar.<br />
Im INC-Code IsaPace werden die verschiedenen Abregungspfade nach der Anregungsenergie der Prafragmente<br />
unterschieden und im Programm verschieden behandelt, was hier noch einmal ubersichtlich dargelegt werden<br />
soll:<br />
15