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Die Zerfallsbreiten der Prafragmente uber die einzelnen Kanale sind damit:
Z Ei;S
; (Ei�Ji) = h
0
; L (Ei�Ji) = h
;fiss(Ei�Ji) = 1
2
X
R (Ei�Ji�Ef�Jf)d
2.5 Abrasion-Ablations Modelle
Jf
jJi+Lj X Z Ei
R
Jf =jJi;Lj
0
L (Ei�Ji�Ef�Jf)d (2.28)
Z Ei;Bsad
1
(Ei�Ji)
0
sad(Ei ; Bsad ; � Ji)d
Die Hohe der Spaltbarriere Bsad beinhaltet dabei auch die Rotationsenergie. Im Gegensatz zu mehr zentralen
Sto en, bei denen hohere Anregungsenergien erreicht werden und die Emission von Klustern wichtig
wird [BlM91], kann im in dieser Arbeit zumeist vorliegenden Fall peripherer Sto e der Abregungsproze auf die
Abdampfung von Neutronen, Protonen und -Teilchen beschrankt werden. Der Ein u der Spaltung wird als
vernachlassigbar angesehen.
Nach der Heisenbergschen Unscharferelation folgt aus den partiellen Zerfallsbreiten eine mittlere Lebensdauer
des jeweiligen Zustandes
= h
;
(2.29)
Bei hohen Anregungsenergien ist die Niveaudichte entsprechend gro und dem Prafragment stehen sehr viele
Zerfallskanale o en, was zu gro en Zerfallsbreiten der angeregten Zustande und damit zu sehr kleinen Lebensdauern
fuhrt. Fur Anregungsenergien oberhalb von ca. 300 MeV sind sie vergleichbar mit der Zeit, die ein
Nukleon zum Durchqueren des Kernes braucht. Unter diesen Umstanden ist das Prafragment nicht in der Lage,
einen Gleichgewichtszustand zwischen den Zerfallen zu erreichen und auch die Abdampfung von Teilchen erfolgt
nicht mehr sequentiell. Die Forderung des statistischen Modells nach einer Thermalisierung der Einteilchenanregungen
ist also nicht mehrerfullt. Bei hohen Anregungsenergien ist au erdem die Niveaudichte und/oder der
Verlauf der Yrast-Linie nicht experimentell bekannt, und auch Vorhersagen aus Parametrisierungen sind dann
unsicher.
Der Abdampfung von Teilchen in diesem Stadium des Systems, die " Pra-Aquilibriums-Emission\ [KaK73,
Fes80], wird in der PACE-Rechnung [Gav80, BlB92] in Form der " schnellen Kaskade\ Rechnung getragen.
Die Wahl des dabei emittierten Teilchens (Proton oder Neutron) wird abhangig gemacht von der Anzahl von
Protonen und Neutronen im Kern. Ihr Energiespektrum wird als Maxwell-Verteilung mit einem experimentell
bestimmten " Slope-Parameter\ von 15 MeV angenommen [Che87]. Der mitgenomme Drehimpuls wird zu 2/3
des maximal moglichen Drehimpulses abgeschatzt, was einer Emission tangential zur Kernober ache entspricht.
Au erdem wird angenommen, da die Teilchen im Schwerpunktssystem des Prafragmentes isotrop emittiert
werden.
An dieser Stelle sein angemerkt, da sich der Ein u der Pra-Equilibriums-Emission erst fur Fragmente weit
weg von Projektil bemerkbar macht [BlB92]. Zur Beschreibung von Reaktionen, bei denen nicht mehr als 10-15
Nukleonen abradiert wurden, sind sie vernachlassigbar.
Im INC-Code IsaPace werden die verschiedenen Abregungspfade nach der Anregungsenergie der Prafragmente
unterschieden und im Programm verschieden behandelt, was hier noch einmal ubersichtlich dargelegt werden
soll:
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