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B. Ein Flugzeitdetektor zur Untersuchung der Spaltung exotischer Kerne
Abb. B.5 Schematischer Aufbau der Experimentieranordnung am Endfokus des Fragmentseparators.
Zur Erklarung siehe Text.
Zv =
p p
2 Z( E; ; p E+)
p
E; + p : (B.2)
E+
Zusammen mit der intrinsichen Au osung der MUSIC von
erreichene Au osung der Anordnung:
Zintr: 0.4 ergibt sich somit fur die gesamte zu
q
Ztot: = Z2 intr: + Z2 v : (B.3)
Wie in Abb. B.7 dargestellt, zeigt sich, da eine Zeitau osung von ca. 200 ps notig ist, um einzelne Elemente
schwerer Spaltfragmente noch trennen zu konnen.
Damit kann man den nicht{intrinsischen Teil der Ladungsau osung bis auf einen Anteil von ZFWHM = 0.3
verbessern, so da die Gesamtau osung der Ionisationskammer nicht wesentlich verschlechtert wird.
Wie bereits oben erwahnt, verursacht derRucksto der Spaltfragmente in transversaler Richtung einen Winkel
zwischen diesen. Fur den Maximalwinkel zwischen der Richtung der Schwerpunktsbewegung mit der Geschwindigkeit
w und Richtung des Geschwindigkeitsvektors eines Spaltfragmentes im Laborsystem ergibt sich nach
Transformation der Geschwindigkeitsvektoren vc:m: der Spaltfragmente im Schwerpunktsystem des spaltenden
Kernes die Beziehung
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max = arccos
vu
u
t
w
vc:m:
w
vc:m:
2
; 1
2
; 2
(B.4)