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B.2 Experimenteller Aufbau
Abb. B.4 Schematischer Aufbau der Experimentieranordnung. Der Aufbau am Endfokus des
FRS ist in Abb. B.5 noch einmal detaillierter dargestellt.
hinsichtlich der bei niedigeren Energien schlechteren Ladungsau osung der MUSIC zu bevorzugen ist.
Bei der in Abb. B.4 und Abb. B.5 dargestellten Me anordnung liegt die Au osung der MUSIC aufgrund der
Geschwindigkeitsverteilung der Spaltprodukte bei ZFWHM = 3. Abgeschatzt wird Z aus dem maximalen Geschwindigkeitsunterschied
der Fragmente bei symmetrischer Spaltung in Vorwarts{Ruckwartsrichtung bei einem
Rucksto von 1 MeV/u (maximal 1.25 MeV/u) im Schwerpunktsystem. Ihre unterschiedlichen Energieverluste
in der MUSIC ( E+ und E;) ergeben zusatzlich zumintrinsischen Anteil des Detektors einen Beitrag zur
Ladungsau osung der MUSIC.
In Abb. B.6 ist der Anteil aus der Geschwindigkeitsverbreiterung zur Ladungsau osung fur verschiedene Projektilenergien
aufgetragen. Der Unterschied zwischen den beiden Kurven resultiert daraus, da das Projektil bei
der Spaltung in der ersten Targetfolie eine andere (hohere) Energie hat als in der letzten.
Um die aus diesem E ekt resultierende Verschlechterung der Ladungsau osung in der Ionisationskammer von
ZFWHM = 0.4 (intrinsisch [PfV90]) auf ZFWHM = 3 zu reduzieren, kann man die Geschwindigkeit der
Teilchen bestimmen und den gemessenen Energieverlust entsprechend korrigieren. Hierzu kann der Aufbau der
hier vorgestellten zweiten Flugstrecke dienen. Das Startsignal wird von dem bereits vorhandenen Szintillator
(TOF2 in Abb. B.4) [Gre93, Vos89] geliefert� der Stopp{Detektor wird nach einer Flugstrecke von ca. 5 m
installiert, was dem maximal moglichen Abstand am Endfokus des FRS entspricht.
Um den Ein u der Zeitau osung der Anordnung auf die MUSIC{Spektren zu untersuchen, wurden Modellrechnungen
durchgefuhrt, die im Folgenden dargestellt werden.
Ist der Ort eines Spaltereignisses im aktiven Target bekannt, was, wie geschildert, durch das Ermitteln der
Foliennummer uber die Verhaltnisse der Energieverlustsignale in den einzelnen Abschitten geschehen kann, so
kann man die Energie der Spaltfragmente errechnen. Aus der damit ermittelten Geschwindigkeit v und bei
Annahme einer Zeitau osung t der Flugzeitanordnung uber einen Flugweg s kann man die Breite v der
Geschwindigkeitsverteilung der Spaltfragmente errechnen:
j vj =
s
t 2
t = v2
s
t (B.1)
Daraus ergeben sich untere und obere Werte des Energieverlustes in der zweiten MUSIC E+(E(v+ v)) und
E;(E(v- v)).
Die aus diesen Breiten berechnete Au osung der Kernladung Zv berechnet sich dann damit zu
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