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B. Ein Flugzeitdetektor zur Untersuchung der Spaltung exotischer Kerne
Abb. B.3 Gemittelte totale kinetische Energien (TKE) von Spaltprodukten als Funktion des
Spaltbarkeits{Parameters Z 2 =A 1=3 des spaltenden Kernes. Zum Vergleich sind zwei
Modellrechnungen eingetragen [UnG74, ViK66]. Die Abbildung ist [Hof89] entnommen.
sie bereits am Anfang des Targets ein Signal von etwa halberHohe aufweisen. Nachteilig ist jedoch die Rate
von ca. 10% nuklearer Reaktionen in diesem Blei-Target.
Uber eine zweite MUSIC kann die Ladung der beiden Fragmente, die das aktive Target mit Energien um
300 A MeV verlassen, bestimmtwerden. Dies geschieht mit Hilfe einer Zeitprojektionsschaltung [Hei94], die die
E{Signale der beiden Fragmente zeitlich trennt. Bei Spaltfragmentpaaren, deren Spaltebene parallel zu den
Anoden der Ionisationskammer liegt, ist jedoch keine zeitliche Trennung ihrer Elektronenwolken moglich. Durch
eine Multiplizitatsmessung mittels zweier senkrecht ubereinander angeordneter Szintillatordetektoren hinter der
zweiten MUSIC konnten diese Ereignisse jedoch eindeutig identi ziert werden.
Die untere Grenze der Energie des Sekundarstrahles (und damit auch der des primaren) ergibt sich durchdie
Bedingung, da die zweite MUSIC die im aktiven Target erzeugten Spaltfragmente bei gegebener geometrischer
Anordnung und Akzeptanz noch ortlich trennen mu . Dies erfordert zum einen einen nicht zu gro en maximalen
Spaltwinkel und zum anderen eine geringe Variation des Spaltwinkels mit dem Ort der Spaltung im aktiven
Target. Beide Bedingungen fuhren tendentiell zu einer moglichst hohen Sekundar- bzw. Primarenergie, was auch
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