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B.1 Diephysikalische Zielsetzung des Spaltexperimentes
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Abb. B.1 Systematik der gemessenen Massenverteilungen fur spontane Spaltung von Isotopen
oberhalb von Berkelium (Bk). Die Abbildung ist [Hof89] entnommen.
der 126-er Neutronenschale. In Abb. B.2 sind die fur diesen Fall mit dem Fragmentseparator erzeugbaren Kerne
in einem Ausschnitt der Nuklidkarte dargestellt.
Fur die Durchfuhrung des Experimentes sind zwei recht unterschiedliche Aufgaben zu erfullen: Die Erzeugung
eines isotopenreinen Sekundarstrahles und die Durchfuhrung der eigentlichen Spaltuntersuchungen. Die Erzeugung,
Selektion und Identi zierung von Sekundarstrahlen am Fragmentseparator ist in den vorangegangenen
Kapiteln beschrieben. Der vorliegende Abschnitt beschreibt die Untersuchungen mit dem Sekundarstrahl am
Ausgang des Fragmentseparators. Daraus ergeben sich die speziellen Anforderungen an einen gro achigen
Szintillationsdetektor, dessen Entwicklung und Aufbau in diesem Anhang beschrieben werden.
Die Kerne des Sekundarstrahles tre en hinter dem FRS auf ein zweites Target, in dem grundsatzlich zwei
Prozesse zu unterscheiden sind, die zur Kernspaltung fuhren konnen:
1. Nukleare Anregung (Fragmentation): Fur Sto parameter, die kleiner sind als die Summe der Radien der
wechselwirkenden Kerne, werden vornehmlich aus dem Uberlappbereich von Projektil- und Targetkern
Nukleonen abgeschert (Abrasion). Das Projektilfragment erhalt dabei eine hohe Anregungsenergie von
im Mittel 27 MeV pro abgeschertem Nukleon. Fur die darauf folgende Spaltung kann man deshalb keinen
gro en Ein u durch Kernstrukture ekte mehr erwarten, sie ist symmetrisch. Der totale Wirkungsquerschnitt
fur nukleare Reaktionen betragt beispielsweise fur den Kern 238 U mit einer Energie von
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