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7. Die Parallelimpulse
Hauptsache fur Reaktionskanale mit wenigen vom Projektil abradierten Neutronen. Dieser E ekt ist am starksten
{ 3% bzw. 13% { im Falle des 2n-Verlust Kanales aus 0.8 A GeV 136 Xe auf Beryllium bzw. 1.0 A GeV
197 Au auf Aluminium.
Wie bereits zuvor gezeigt wurde (Abschnitt 6.4.2), werden die gemessenen Fragmentations-Wirkungsquerschnitte
fur 1.0 A GeV 197 Au unter Zugrundelegung einer um einen Faktor zwei erhohten Anregungsenergie
am besten reproduziert. Die Impulsbreiten in Abb. 7.4 wurden mit derselben Option berechnet. Mit Ausnahme
der Protonenverlust Kanale resultieren die erhohten Anregungsenergien im etwas schmaleren Voraussagen fur
die Impulsbreiten der Endfragmente, da die Anzahl der abgedampften Nukleonen relativ zu der der abradierten
in diesem Fall { fur ein bestimmtes betrachtetes Fragment { ansteigt. Wie bei den Fragmentations-Wirkungsquerschnitten
auch, verbessert die Erhohung der Anregungsenergie der Prafragmente die Ubereinstimmung zwischen
den gemessenen und berechneten Impulsbreiten in der Nahe des Projektils. Fur Fragmente mit gro erem
Massenverlust allerdings wird sie verschlechtert.
Generell kann gesagt werden, da die beiden unabhangigen, experimentell zuganglichen Informationen uber die
Anregungsenergie der Prafragmente, d.h. die Fragmentations-Wirkungsquerschnitte als auch die Verteilungen
der Parallelimpulse, zu konsistenten Resultaten fuhren: Die experimentellen Daten fordern eine Erhohung der
Energie auf der niederenergetischen Seite der berechneten Anregungsenergieverteilung.
In Abb. 7.4 sind auch Parallelimpulsbreiten dargestellt, die mit dem INC Modell berechnet wurden, das entsprechend
der Vorstellung Goldhabers eine Fermigasverteilung der Nukleonen annimmt. Eine zufriedenstellende
Ubereinstimmung zwischen experimentellen Daten und der Rechnung kann nur unter Zugrundelegung der Option
einer " uniformen\ Verteilung mit konstanter Dichte bis zum Kernrand ( (vergl. Abschnitt 6.4.2)) erzielt
werden. Dagegen liefert die Annahme eines " lokalen\ Fermigases mit in der Nahe des Kernrandes abnehmender
Dichte im Mittel einen zu geringen Rucksto auf die Prafragmente. Dieses Ergebnis ist auf den ersten Blick uberraschend,
da man erwartet, da das lokale Fermigasmodell die realistischere Beschreibung sein sollte, weil die
Dichteverteilung des Kerns berucksichtigt wird. Bei genauerer Betrachtung stellt man jedoch fest, da nicht der
mit dem Fermigasmodell berechnete, uber alle Richtungen im Raum gemittelte, mittlere quadratische Impuls
der Nukleonen die Gro e ist, die den Longitudinalimpuls der Prafragmente direkt beein u t, sondern der quadratische
Mittelwert der auf eine Tangentialebene am Kernrand projizierten Nukleonenimpulse. Die Mehrzahl
der abgestreiften Nukleonen stammt aus Orbitalen mit hohem Bahndrehimuls. Daraus folgt, da der Impuls
dieser Protonen in radialer Richtung klein ist. Deshalb ist der uber alle Raumrichtungen gemittelte, mittlere
quadratische Impuls aus dem lokalen Fermigasmodell am Kernrand zu gering, um die Impulsverteilungen der
Protonenverlust - Kanale richtigzubeschreiben.
Die Bahndrehimpulse der abgestreiften Nukleonen werden richtig berucksichtigt, wenn man die Impulsverteilung
im Kern mit Hilfe der Wigner - Transformation der relevanten Schalenmodell - Wellenfunktionen berechnet.
Die Tatsache, da die Vorstellung des lokalen Fermigases die gemessenen Impulsbreiten nur ungenugend wiedergibt,
wurde bereits von Hufner und Nemes beobachtet [HuN81]. Sie haben gezeigt, da die eben beschriebene
Methode im Rahmen der Glaubertheorie fur leichte Projektilfragmente realistische Longitudinalimpulsverteilungen
liefert. Fur schwere Projektilfragmente und insbesonders die Protonenverlust - Kanale gibt es bisher
keine solchen Rechnungen.
Im Rahmen des INC Modelles tragen nicht nur die Fermi-Momente der abradierten Nukleonen, sondern auch
die Impulse aus Sto prozessen und eingefangenen Teilchen zur Verteilung der Impulse der Prafragmente bei.
Aus diesem Grunde erzielt die INC-Rechnung mit der UFG-Option gro ere Breiten als das Goldhaber Modell
und das, obwohl ein kleinerer Fermiimpuls von lediglich 241 MeV/c verwendet wird. Es ist nicht klar, warum das
Ergebnis fur 135 Iwesentlich weiter von den experimentellen Daten abweicht als das fur 196 Pt. Wegen des hohen
Rechenzeitbedarfes der ISABEL-Rechnungen konnten keine Ergebnisse fur den 2p-Verlust Kanal berechnet
werden.
Die gute Ubereinstimmung zwischen den bisher in der Literatur zitierten gemessenen Verteilungen und den
Rechnungen demonstriert, da die zuvor beobachtete systematische Verringerung der gemessenen Impulsbreiten
verglichen mit dem Goldhaber Modell im wesentlichen auf den in den meisten bisherigen Experimenten dominanten
Ein u des Abdampfungsprozesses zuruckzufuhren ist. Ahnliche Abweichungen der experimentellen Daten
im Rahmen von 10-20% wurden bisher nur von wenigen anderen Experimenten beobachtet [ViS79, StT91].
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