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7.2 Die Korrekturen
7.2 Die Korrekturen
Abb. 7.2 Beitrage zu den gemessenen Ortsverteilungen in der dispersiven Mittelebene des FRS,
die zusatzlich zur Breite durch die nukleare Reaktion auftreten. Gezeigt ist unter anderem
der Beitrag infolge des Energieverlustes im dicken Target (kastenformige Verteilung)
und die durch die Strahlemmittanz verursachte Breite.
Es gibt mehrere E ekte, die einen Beitrag zur Breite der longitudinalen Impulsverteilungen liefern und so in
die gemessene Ortsbreite eingehen (vergl. Abb. 7.2):
Die anfangliche Emmittanz des Primarstrahles, die durch die Reaktion im Target eingebrachte longitudinale
Impulsbreite, die Verbreiterungen durch Streuprozesse in den verschiedenen Materieschichten und die Detektorau
osung. Alle diese Beitrage | wovon der erste am gro ten ist { konnen durch Gau -Verteilungen genahert
werden.
Die Energieverlustbreite im dicken Target, bzw. der Unterschied des spezi schen Energieverlustes zwischen
Projektil und Fragment, erzeugt dahingegen eine nahezu kastenformige Verbreiterung [DuD86a]
T
CT
Z 2 p
Ap
; Z2 !
f
Af
und ist abhangig vom Entstehungsort des betrachteten Fragmentes im Target. Dieser Beitrag wurde anhand von
Energieverlustformeln fur relativistische Schwerionen [ScH87] mit LIESCHEN [Han91] berechnet. Die Konstante
CT ergibt sich aus der Messung der e ektiven Dicke des Primartargets (vergl. Abschnitt 4.2).
Der kummulative E ekt der Impulsverteilungen des Primarstrahles, das Energieverluststraggling im Target, die
endliche Gro e des Strahl eckes am Target sowie die Ortsau osung des Szintillationsdetektors in der Mittelebene
wurde fur den Primarstrahl gemessen. Diese Beitrage sind { verglichen mit dem Me e ekt, d.h. der Breite durch
die nukleare Reaktion { relativ klein und haben in etwa Gau form (vergl. Abb. 7.3).
Die gemessenen Ortsspektren der Fragmente wurden mittels eines Least-Squares Fits unter Berucksichtigung
obiger E ekte und der relativistischen Transformation der Impulse vom Projektil- ins Laborsystem entfaltet.
Die einzigen freien Parameter in dieser Anpassung sind die Anzahl der Ereignisse, der mittlere longitudinale
Impuls und dessen Breite durch die Reaktion im Projektilsystem. Alle gemessenen Spektren sind vertraglich mit
der Annahme gau formiger Verteilungen durch diese Reaktion, wie die gute Ubereinstimmung der errechneten
Ortsverteilungen und der gemessenen Daten in Abb. 7.1 demonstriert.
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