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7.2 Die Korrekt<strong>ur</strong>en<br />
7.2 Die Korrekt<strong>ur</strong>en<br />
Abb. 7.2 Beitrage zu den gemessenen Ortsverteilungen in der dispersiven Mittelebene des FRS,<br />
die zusatzlich z<strong>ur</strong> Breite d<strong>ur</strong>ch die nukleare Reaktion auftreten. Gezeigt ist unter anderem<br />
der Beitrag infolge des Energieverlustes im dicken Target (kastenformige Verteilung)<br />
und die d<strong>ur</strong>ch die Strahlemmittanz ver<strong>ur</strong>sachte Breite.<br />
Es gibt mehrere E ekte, die einen Beitrag z<strong>ur</strong> Breite der longitudinalen Impulsverteilungen liefern und so in<br />
die gemessene Ortsbreite eingehen (vergl. Abb. 7.2):<br />
Die anfangliche Emmittanz des Primarstrahles, die d<strong>ur</strong>ch die Reaktion im Target eingebrachte longitudinale<br />
Impulsbreite, die Verbreiterungen d<strong>ur</strong>ch Streuprozesse in den verschiedenen Materieschichten und die Detektorau<br />
osung. Alle diese Beitrage | wovon der erste am gro ten ist { konnen d<strong>ur</strong>ch Gau -Verteilungen genahert<br />
werden.<br />
Die Energieverlustbreite im dicken Target, bzw. der Unterschied des spezi schen Energieverlustes zwischen<br />
Projektil und Fragment, erzeugt dahingegen eine nahezu kastenformige Verbreiterung [DuD86a]<br />
T<br />
CT<br />
Z 2 p<br />
Ap<br />
; Z2 !<br />
f<br />
Af<br />
und ist abhangig vom Entstehungsort des betrachteten Fragmentes im Target. Dieser Beitrag w<strong>ur</strong>de anhand von<br />
Energieverlustformeln f<strong>ur</strong> relativistische Schwerionen [ScH87] mit LIESCHEN [Han91] berechnet. Die Konstante<br />
CT ergibt sich aus der Messung der e ektiven Dicke des Primartargets (vergl. Abschnitt 4.2).<br />
Der kummulative E ekt der Impulsverteilungen des Primarstrahles, das Energieverluststraggling im Target, die<br />
endliche Gro e des Strahl eckes am Target sowie die Ortsau osung des Szintillationsdetektors in der Mittelebene<br />
w<strong>ur</strong>de f<strong>ur</strong> den Primarstrahl gemessen. Diese Beitrage sind { verglichen mit dem Me e ekt, d.h. der Breite d<strong>ur</strong>ch<br />
die nukleare Reaktion { relativ klein und haben in etwa Gau form (vergl. Abb. 7.3).<br />
Die gemessenen Ortsspektren der Fragmente w<strong>ur</strong>den mittels eines Least-Squares Fits unter Berucksichtigung<br />
obiger E ekte und der relativistischen Transformation der Impulse vom Projektil- ins Laborsystem entfaltet.<br />
Die einzigen freien Parameter in dieser Anpassung sind die Anzahl der Ereignisse, der mittlere longitudinale<br />
Impuls und dessen Breite d<strong>ur</strong>ch die Reaktion im Projektilsystem. Alle gemessenen Spektren sind vertraglich mit<br />
der Annahme gau formiger Verteilungen d<strong>ur</strong>ch diese Reaktion, wie die gute Ubereinstimmung der errechneten<br />
Ortsverteilungen und der gemessenen Daten in Abb. 7.1 demonstriert.<br />
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