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7. Die Parallelimpulse 104 Abb. 7.1 Beispiel fur die Ortsverteilung von Projektilfragmenten in der dispersiven Mittelebene des Fragmentseparators. Der obere Teil des Bildes zeigt die Fragmente aus der Reaktion 0.8 A GeV 136 Xe + 9 Be bei der lediglich Neutronen entfernt wurden, der untere Teil einen Protonenverlustkanal. Aus den gemessenen Ortsverteilungen (Histogramme) wurden die Anteile durch die nukleare Reaktion im Target ( qqqqqq ) unter der Annahme einer Gaussverteilung extrahiert. Die Ortsverteilung der Fragmente ist durch Blenden ( ) nach dem ersten Dipol (S1) des FRS beschnitten worden (vergl. Abb. 4.2), um starker produzierte Kerne bzw. nicht vollstandig ionisierte Ladungszustande des Primarstrahles zu unterdrucken.
7.2 Die Korrekturen 7.2 Die Korrekturen Abb. 7.2 Beitrage zu den gemessenen Ortsverteilungen in der dispersiven Mittelebene des FRS, die zusatzlich zur Breite durch die nukleare Reaktion auftreten. Gezeigt ist unter anderem der Beitrag infolge des Energieverlustes im dicken Target (kastenformige Verteilung) und die durch die Strahlemmittanz verursachte Breite. Es gibt mehrere E ekte, die einen Beitrag zur Breite der longitudinalen Impulsverteilungen liefern und so in die gemessene Ortsbreite eingehen (vergl. Abb. 7.2): Die anfangliche Emmittanz des Primarstrahles, die durch die Reaktion im Target eingebrachte longitudinale Impulsbreite, die Verbreiterungen durch Streuprozesse in den verschiedenen Materieschichten und die Detektorau osung. Alle diese Beitrage | wovon der erste am gro ten ist { konnen durch Gau -Verteilungen genahert werden. Die Energieverlustbreite im dicken Target, bzw. der Unterschied des spezi schen Energieverlustes zwischen Projektil und Fragment, erzeugt dahingegen eine nahezu kastenformige Verbreiterung [DuD86a] T CT Z 2 p Ap ; Z2 ! f Af und ist abhangig vom Entstehungsort des betrachteten Fragmentes im Target. Dieser Beitrag wurde anhand von Energieverlustformeln fur relativistische Schwerionen [ScH87] mit LIESCHEN [Han91] berechnet. Die Konstante CT ergibt sich aus der Messung der e ektiven Dicke des Primartargets (vergl. Abschnitt 4.2). Der kummulative E ekt der Impulsverteilungen des Primarstrahles, das Energieverluststraggling im Target, die endliche Gro e des Strahl eckes am Target sowie die Ortsau osung des Szintillationsdetektors in der Mittelebene wurde fur den Primarstrahl gemessen. Diese Beitrage sind { verglichen mit dem Me e ekt, d.h. der Breite durch die nukleare Reaktion { relativ klein und haben in etwa Gau form (vergl. Abb. 7.3). Die gemessenen Ortsspektren der Fragmente wurden mittels eines Least-Squares Fits unter Berucksichtigung obiger E ekte und der relativistischen Transformation der Impulse vom Projektil- ins Laborsystem entfaltet. Die einzigen freien Parameter in dieser Anpassung sind die Anzahl der Ereignisse, der mittlere longitudinale Impuls und dessen Breite durch die Reaktion im Projektilsystem. Alle gemessenen Spektren sind vertraglich mit der Annahme gau formiger Verteilungen durch diese Reaktion, wie die gute Ubereinstimmung der errechneten Ortsverteilungen und der gemessenen Daten in Abb. 7.1 demonstriert. 105
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Abbildungsverzeichnis 172 5.1 Trenn
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