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6. Die Produktionswirkungsquerschnitte schmalere Verteilungen voraus, etwa das von Morrissey [MoM78], das auf der Nullpunktsbewegung der elektrischen Dipolriesenresonanz (GDR) beruht. Obwohl die Ein usse des N/Z-Verhaltnisses und der Anregungsenergie der Prafragmente sich nicht komplett voneinander trennen lassen, deuten die Isotopenverteilungen, die mit dem GDR Modell berechnet werden (Glg. 2.19) darauf hin, da die Breite des N/Z Verhaltnisses der Prafragmente beachtlich von diesem Modell unterschatzt wird (vergl. Abb. 6.13). Obwohl diese Analyse mit zwei spezi schen, unterschiedlichen Modellen durchgefuhrt wurde, hangen die erzielten Resultate nicht von den Details dieser Modellvorstellungen ab. Einzige Einschrankung ist die grundsatzliche Annahme, da das mittlere Verhaltnis von abgescherten Neutronen und Protonen dem Verhaltnis der Anzahl von Neutronen und Protonen im Projektil entspricht, die nukleare Kollision also in angeregten, thermisch aquilibrierten Reaktionsprodukten endet, deren N/Z-Verhaltnis gleich dem des Projektils ist. Nur die sich anschlie ende Abdampfungskaskade kann somit das N/Z-Verhaltnis in einer solchen Weise merkbar verandern, wie es dem statistischen Modell entspricht. Das hei t auf der anderen Seite, da die mittlere Verschiebung des Neutronenmangels eine direkte Me gro e fur die im Prafragment deponierte Anregungsenergie darstellt. Die Breite der beobachteten Isotopenverteilungen ist demgegenuber das Resultat zweier Ein u gro en: der Breite der N/Z- und der Anregungsenergieverteilung der Prafragmente. Die bisherige Analyse zeigt, da die Summe der Energien der Einteilchen-Loch-Zustande, die durch die nukleare Kollision erzeugt werden, zur Beschreibung der Anregungsenergieverteilung der Projektilfragmente aus sehr peripheren Reaktionen noch nichtausreichend ist. Reibungse ekte und/oder Endzustandswechselwirkungen zwischen der Uberlappzone und dem Spektator wahrend des Sto prozesses sind o ensichtlich daruberhinaus zu berucksichtigen [HuS75, OlD79,WiT87]: Der Zuschauer\ wird durch energiereiche Nukleonen aus dem " " Teilnehmer\ (Feuerball), die in den Zuschauer\ eindringen und dort ihre Energie deponieren, aufgeheizt. " In den Darstellungen der folgenden Seiten, Abb. 6.16 und folgende, sind die gemessenen Fragmentations-Wirkungsquerschnitte der 1.0 A GeV 86Kr Strahlzeit dargestellt. Die bei Weber [Web93] fur dieselbe Reaktion bei 500 A MeV festgestellte, systematische Abweichung der experimentell bestimmten Querschnitte von den empirischen Systematiken von einem Faktor 2.5 konnte im vorliegenden Fall (bei 1 A MeV) nicht veri ziert werden. Die experimentell ermittelten Werte der Fragmentations-Wirkungsquerschnitte sind im Anhang noch einmal in tabellarischer Form in Tab. A.1 und folgende fur 1.0 A GeV 86 Kr bzw. Tab. A.2 bis Tab. A.5 fur 1.0 A GeV 197 Au sowie Tab. A.6 fur 0.8 A GeV 136 Xe zusammengefa t. Das statistische Abrasion-Ablation Modell mit verdoppelter Anregungsenergie pro adradiertem Nukleon gibt die experimentellen Daten recht gut wieder. Au allig ist jedoch, da die Querschnitte fur die Erzeugung der neutronenreichen Isotope systematisch uberschatzt, diejenigen der neutronenarmen Isotope hingegen unterschatzt werden. 98
6.4 Die Diskussion der Ergebnisse Abb. 6.16 Fragmentations-Wirkungsquerschnitte der Krypton- bis Gallium-Isotope aus Fragmentationsreaktionen des 1.0 A GeV 86 Kr Strahles. Die experimentellen Daten ( f ) werden mit zwei Modellrechnungen: ( ) intranukleare Kaskade (IsaPace,UFG) ( ) statistische Abrasion (RN42) mit verdoppelter Anregungsenergie pro abradiertem Nukleon und ( qqqqqq ) der semiempirischen Systematik (EPAX 1.1) verglichen. 99
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1. Einleitung vertretbarem Aufwand
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2. Reaktionsmodelle Abb. 2.1 Die Pr
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2. Reaktionsmodelle 8 Abb. 2.2 Auf
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2. Reaktionsmodelle Zf�prob = Z +
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2. Reaktionsmodelle . Morrissey [My
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2. Reaktionsmodelle Sie ist proport
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2. Reaktionsmodelle E > 1000 MeV Pr
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2. Reaktionsmodelle 18 Abb. 2.3 Ube
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3. Die Produktion und Separation Ei
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3. Die Produktion und Separation Hi
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4. Die Experimente 26 Abb. 4.1 Lage
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4. Die Experimente 28
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4. Die Experimente Au osung. Wie in
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4. Die Experimente Abb. 4.5 Schema
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4. Die Experimente 40 Abb. 4.9 Prod
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4. Die Experimente 4.4.1 Die Korrek
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Seite 68 und 69: 5. Die Identi zierung jeweiligen Au
Seite 70 und 71: 5. Die Identi zierung 66 Abb. 5.8 F
Seite 72 und 73: 5. Die Identi zierung 68
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Seite 91 und 92: 6.4 Die Diskussion der Ergebnisse 6
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B. Ein Flugzeitdetektor zur Untersu
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Literaturverzeichnis [BaB86a] G. Ba
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Literaturverzeichnis [Bro94] T. Bro
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Literaturverzeichnis [WeG76] G.D. W
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Abbildungsverzeichnis 172 5.1 Trenn
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Abbildungsverzeichnis 174 B.17 Ener
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Tabellenverzeichnis 176 4.1 Paramet
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B. Technische Aufbauten 190 Abb. B.
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C. Betriebsbedingungen der Photomul
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D. Der Leuchtdioden-Monitor D.1 Auf
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D. Der Leuchtdioden-Monitor 204 Abb
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D. Der Leuchtdioden-Monitor Es wurd
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E. Der Ein u verschiedener Kabelqua
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F. Technische Zeichnungen zu den De
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