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6. Die Produktionswirkungsquerschnitte
schmalere Verteilungen voraus, etwa das von Morrissey [MoM78], das auf der Nullpunktsbewegung der elektrischen
Dipolriesenresonanz (GDR) beruht. Obwohl die Ein usse des N/Z-Verhaltnisses und der Anregungsenergie
der Prafragmente sich nicht komplett voneinander trennen lassen, deuten die Isotopenverteilungen, die mit dem
GDR Modell berechnet werden (Glg. 2.19) darauf hin, da die Breite des N/Z Verhaltnisses der Prafragmente
beachtlich von diesem Modell unterschatzt wird (vergl. Abb. 6.13).
Obwohl diese Analyse mit zwei spezi schen, unterschiedlichen Modellen durchgefuhrt wurde, hangen die erzielten
Resultate nicht von den Details dieser Modellvorstellungen ab. Einzige Einschrankung ist die grundsatzliche
Annahme, da das mittlere Verhaltnis von abgescherten Neutronen und Protonen dem Verhaltnis der Anzahl
von Neutronen und Protonen im Projektil entspricht, die nukleare Kollision also in angeregten, thermisch
aquilibrierten Reaktionsprodukten endet, deren N/Z-Verhaltnis gleich dem des Projektils ist. Nur die sich anschlie
ende Abdampfungskaskade kann somit das N/Z-Verhaltnis in einer solchen Weise merkbar verandern,
wie es dem statistischen Modell entspricht. Das hei t auf der anderen Seite, da die mittlere Verschiebung des
Neutronenmangels eine direkte Me gro e fur die im Prafragment deponierte Anregungsenergie darstellt. Die
Breite der beobachteten Isotopenverteilungen ist demgegenuber das Resultat zweier Ein u gro en: der Breite
der N/Z- und der Anregungsenergieverteilung der Prafragmente.
Die bisherige Analyse zeigt, da die Summe der Energien der Einteilchen-Loch-Zustande, die durch die nukleare
Kollision erzeugt werden, zur Beschreibung der Anregungsenergieverteilung der Projektilfragmente aus sehr
peripheren Reaktionen noch nichtausreichend ist. Reibungse ekte und/oder Endzustandswechselwirkungen
zwischen der Uberlappzone und dem Spektator wahrend des Sto prozesses sind o ensichtlich daruberhinaus
zu berucksichtigen [HuS75, OlD79,WiT87]: Der Zuschauer\ wird durch energiereiche Nukleonen aus dem
"
" Teilnehmer\ (Feuerball), die in den Zuschauer\ eindringen und dort ihre Energie deponieren, aufgeheizt.
"
In den Darstellungen der folgenden Seiten, Abb. 6.16 und folgende, sind die gemessenen Fragmentations-Wirkungsquerschnitte
der 1.0 A GeV 86Kr Strahlzeit dargestellt. Die bei Weber [Web93] fur dieselbe Reaktion
bei 500 A MeV festgestellte, systematische Abweichung der experimentell bestimmten Querschnitte von den
empirischen Systematiken von einem Faktor 2.5 konnte im vorliegenden Fall (bei 1 A MeV) nicht veri ziert
werden.
Die experimentell ermittelten Werte der Fragmentations-Wirkungsquerschnitte sind im Anhang noch einmal in
tabellarischer Form in Tab. A.1 und folgende fur 1.0 A GeV 86 Kr bzw. Tab. A.2 bis Tab. A.5 fur 1.0 A GeV
197 Au sowie Tab. A.6 fur 0.8 A GeV 136 Xe zusammengefa t.
Das statistische Abrasion-Ablation Modell mit verdoppelter Anregungsenergie pro adradiertem Nukleon gibt
die experimentellen Daten recht gut wieder. Au allig ist jedoch, da die Querschnitte fur die Erzeugung der neutronenreichen
Isotope systematisch uberschatzt, diejenigen der neutronenarmen Isotope hingegen unterschatzt
werden.
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