10931: Fysik 1 Skriftlig eksamen, den 17. december 2007 ...
10931: Fysik 1 Skriftlig eksamen, den 17. december 2007 ...
10931: Fysik 1 Skriftlig eksamen, den 17. december 2007 ...
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
<strong>10931</strong>: <strong>Fysik</strong> 1<br />
<strong>Skriftlig</strong> <strong>eksamen</strong>, <strong>den</strong> <strong>17.</strong> <strong>december</strong> <strong>2007</strong><br />
Løsningsforslag<br />
Facit til opgave 1<br />
(a) Vi benytter relationen mellem systemets energi umiddelbart in<strong>den</strong> klodsen<br />
slippes og efter, at <strong>den</strong>s bevægelse er stoppet. Vi har generelt:<br />
som i dette tilfælde reducerer til:<br />
K 1 + U 1 + W friktion = K 2 + U 2 , (1)<br />
Den kinematiske friktionskoefficient bliver således:<br />
1<br />
2 k d2 − µ k m g l = 0 . (2)<br />
µ k = k d2<br />
2 m g l . (3)<br />
(b) Som i spørgsmål (a) benytter vi relation (1), som her kan skrives:<br />
og vi finder udtrykket for klodsen fart:<br />
1<br />
2 k d2 − µ k m g x = 1 2 m v2 , (4)<br />
v =<br />
√<br />
k d 2<br />
m<br />
(<br />
1 − x )<br />
. (5)<br />
l<br />
I taleksemplet bliver v = 1.81 m s −1 .<br />
1
Facit til opgave 2(b) og 2(c)<br />
(b) Den vandrette komponent af Newtons 2. lov for hver af de to klodser:<br />
m 1 a 1 = −µ k m 1 g , (6)<br />
m 2 a 2 = µ k m 1 g . (7)<br />
Accelerationerne findes direkte fra bevægelsesligningerne:<br />
a 1 = −µ k g , (8)<br />
a 2 = µ k m 1 g<br />
m 2<br />
. (9)<br />
Vi bestemmer hastighedskomponenterne ved integration, idet begyndelsesbetingelserne<br />
er v 1 = v 0 og v 2 = 0 til tidspunktet t = 0:<br />
v 1 = v 0 − µ k g t , (10)<br />
v 2 = µ k m 1 g<br />
m 2<br />
t . (11)<br />
(c) De to klodser er i hvile i forhold til hinan<strong>den</strong>, når v 1 = v 2 . Tidspunktet T<br />
opfylder således ligningen:<br />
som har løsningen:<br />
v 0 − µ k g T = µ k m 1 g<br />
m 2<br />
T , (12)<br />
T =<br />
v 0 m 2<br />
µ k g (m 1 + m 2 ) . (13)<br />
Den fælles sluthastighed kan bestemmes ved at indsætte T i ligning (10)<br />
eller ligning (11) eller direkte med brug af impulsbevarelse:<br />
v slut = m 1 v 0<br />
m 1 + m 2<br />
. (14)<br />
I taleksemplet bliver T = 0.23 s og v slut = 0.33 m s −1 .<br />
2
Facit til opgave 3<br />
(a) Bølgelæng<strong>den</strong> for <strong>den</strong> 3. egensvingning:<br />
λ = 2 L = 0.520 m . (15)<br />
3<br />
For vandrende transversale bølger på en streng er bølgehastighe<strong>den</strong>:<br />
v =<br />
√<br />
F<br />
µ , (16)<br />
hvor µ = m/L er strengens masse per længde. Perio<strong>den</strong> for svingningen<br />
bliver således:<br />
T = 2 3<br />
√<br />
mL<br />
F = 1.00 · 10−3 s . (17)<br />
(b) Bølgefunktionen for strengens 3. egensvingning kan skrives:<br />
y(x, t) = A SW sin(kx) sin(ωt) , (18)<br />
hvor amplitu<strong>den</strong> er A SW<br />
= 0.00500 m, bølgetallet er:<br />
k = 2π λ = 12.1 m−1 , (19)<br />
og vinkelfrekvensen er:<br />
ω = 2π<br />
T = 6.28 · 103 s −1 . (20)<br />
(c) I de punkter på strengen, hvor det maksimale udsving er halvt så stort som<br />
amplitu<strong>den</strong>, er <strong>den</strong> maksimale transversale hastighed:<br />
og <strong>den</strong> maksimale transversale acceleration:<br />
v y = 1 2 A SW ω = 15.7 m s −1 , (21)<br />
a y = 1 2 A SW ω 2 = 9.86 · 10 4 m s −2 . (22)<br />
3
(d) Punkterne på strengen, hvor det maksimale udsving er halvt så stort som<br />
amplitu<strong>den</strong>, opfylder ligningen:<br />
sin (k x) = 1 2 . (23)<br />
Det søgte punkt længst til venstre opfylder således relationen:<br />
3 π<br />
L x = π 6<br />
De øvrige punkter findes tilsvarende og opfylder:<br />
⇒ x = 1<br />
18 L . (24)<br />
x<br />
L = 5<br />
18 , 7<br />
18 , 11<br />
18 , 13<br />
18 , 17<br />
18 . (25)<br />
4