Formelsamling til Fysik 5 - Bozack @ KU
Formelsamling til Fysik 5 - Bozack @ KU
Formelsamling til Fysik 5 - Bozack @ KU
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
4 1 Bølgefunktionen<br />
1 Bølgefunktionen<br />
Kvantemekanikken bygger på at systemer beskrives ved deres bølgefunktion Ψ(x,t). Denne findes<br />
ved at løse Schrödingers ligning,<br />
i ∂Ψ<br />
∂t = − 2 ∂ 2 Ψ<br />
2m ∂x 2 + V Ψ,<br />
for det potentiale V som systemet er i. Her er Plancks konstant, givet ved<br />
= h<br />
2π = 1.054572 × 10−34 J s.<br />
Sandsynlighedsfortolkningen siger så at |Ψ(x,t)| 2 er sandsynligheden for at finde partiklen ved x<br />
<strong>til</strong> tiden t, og det generaliseres <strong>til</strong> at<br />
∫ b<br />
{ }<br />
sandsynlighed for at finde partiklen<br />
|Ψ(x,t)| 2 dx =<br />
.<br />
mellem a og b <strong>til</strong> tiden t<br />
a<br />
En måling på en partikel gør at bølgefunktionen kollapser omkring den værdi som man målte –<br />
så hvis man måler igen får man med sikkerhed det samme resultat. Bølgefunktionen vil efter tid<br />
udvikle sig efter Schrödingers ligning igen, og brede sig mere ud.<br />
Sætning 1.1 (Diskrete sandsynligheder) Hvis P(j) er sandsynligheden for at vælge j (hvor<br />
der altså skal gælde at ∑ P(j) = 1), vil en gennemsnitsværdi af j være givet ved summen af<br />
værdierne gange deres <strong>til</strong>hørende gennemsnit, og mere generelt er gennemsnittet af en funktion<br />
af j givet ved summen af funktionerne gange sandsynlighederne, altså<br />
〈j〉 =<br />
n∑<br />
jP(j) ⇒ 〈f(j)〉 =<br />
j=0<br />
n∑<br />
f(j)P(j).<br />
Vi definerer standardafvigelsen σ ved først at definere ∆j = j − 〈j〉, og derefter se at<br />
j=0<br />
σ 2 = 〈(∆j) 2 〉 = 〈j 2 〉 − 〈j〉 2 ,<br />
hvor der normalt gælder at 〈j 2 〉 ≥ 〈j〉 2 , hvor de to kun er lig med hinanden når σ = 0.<br />
◭<br />
Sætning 1.2 (Kontinuerte sandsynligheder) Vi definerer sandsynlighedstætheden ρ(x)<br />
ved<br />
{ }<br />
sandsynlighed for at en <strong>til</strong>fældigt valgt partikel<br />
ρ(x)dx =<br />
.<br />
ligger mellem x og x + dx<br />
Sandsynligheden for at man finder partiklen mellem a og b er da givet ved et integrale<br />
P ab =<br />
∫ b<br />
a<br />
ρ(x)dx,<br />
og der skal som før gælde at ∫ ρ(x)dx = 1 hvis man integrerer over hele intervallet. Her er<br />
gennemsnitsværdier givet næsten som ved diskrete sandsynligheder, og vi har at<br />
〈x〉 =<br />
∫ +∞<br />
−∞<br />
xρ(x)dx ⇒ 〈f(x)〉 =<br />
∫ +∞<br />
−∞<br />
f(x)ρ(x)dx,