1970 г. Февраль Том 100, вып. 2 УСПЕХИ ФИЗИЧЕСКИХ НАУК ...

ЭЛЕКТРОННЫЕ СПЕКТРЫ ТВЕРДЫХ ТЕЛ 207
(р 0
= 2,7 г/см 3 ) наружный электрон расположен в подполосе ЗсЮ, причем
k F
= 1,919, так как полоса ЗсЮ заполнена наполовину. Характерно, что
при сжатии ширина подполосы ЗсЮ уменьшается, а подполосы ЗсИ и 3d2
расширяются. При δ = 1,01 расстояние энергии Ферми E F
от края ЗсЮ
равно 0,033 ат. ед., при δ =1,48
это расстояние составляет только
0,018 ат. ед., а при δ = 1,96 всего
0,003 ат. ед.
Здесь мы наблюдаем очень любопытную
электронную перестройку,
заключающуюся в повороте направления
ЗсЮ при сжатии. На рис. 1
видно, что при δ = 2,44 E F
уже
пересекает все три подполосы 3d
одновременно, причем у ЗсЮ имеет
место даже тройное пересечение. При
дальнейшем сжатии E F
уже все время
пересекает сразу все три подполосы
3d, причем их ширина возрастает при
сжатии. Эта своеобразная перестройполос
очень существенна для
ка
объяснения свойств коэффициента
Грюнайзена электронов в А1, что мы
увидим в дальнейшем.
На рис. 2 изображена кривая
холодного давления ρ (δ). При нор- Рис. 1.
мальной плотности имеется ошибка
в давлении около 0,5 млн.атм, которая действует вплоть до сжатий
δ ~ 2,5. В дальнейшем расчетные данные по давлению выше, чем соответствующие
результаты по ТФП. Например, при δ = 5,5 статистиче-
10
г
Рис. 2.
ское значение равно 25,7 мпн.атм вместо 35,6 млн.атм по нашему
расчету. При δ = 10 происходит полное слияние кривых давления.
Как видно из табл. III, вначале вклады 3s- и Зс^-полос в давление
примерно одинаковы, а при увеличении плотности вклад заполненной
Зя-полосы гораздо существеннее.
На кривой холодного давления отчетливо виден перегиб в области
θ ~ 2, связанный с описанной выше электронной перестройкой. Переходя
к тепловым свойствам А1, следует отметить, что здесь φ/2 слабо зависит