1970 г. Февраль Том 100, вып. 2 УСПЕХИ ФИЗИЧЕСКИХ НАУК ...

206 А. И. ВОРОПИНОВ, Г. Μ. ГАНДЕЛЬМАН, В. Г. ПОДВАЛЬНЫЙ
здесь «ήη» =
ί^'ήηι(^)~Μ']/^· Условие для вычисления μ имеет вид
=Ζ.
Знание теплоемкости позволяет найти тепловую энергию
и тепловое давление
* си
Используя определение φ и у е
(см. п. 1), можно получить простую
формулу
где
г
φ = — Ι φ Й2". При низких температурах φ»φ и у е
= —
о
ιδ ·
II. РЕЗУЛЬТАТЫ ИССЛЕДОВАНИЙ СВОЙСТВ НЕКОТОРЫХ
МЕТАЛЛОВ ПРИ ВЫСОКИХ ДАВЛЕНИЯХ И ТЕМПЕРАТУРАХ
Теория, изложенная в гл. I, послужила основой расчетов, к анализу
которых мы приступаем.
1. Алюминий
Поскольку А1 обнаруживает весьма необычные свойства при сжатии,
расчеты для него проведены особенно подробно: δ = 0,658; 1,01; 1,01;
1,48; 1,96; 2,44; 2,95; 3,5; 4,18; 5,5; 7.
В атоме алюминия имеет место конфигурация Is 2 2s 2 2/> 6 3s 2 3p, а уровень
3d лежит выше Зр на 0,148 ат. ед. 2 . Однако в металле А1 наружный
электрон находится в Зй-полосе, а не Зр. Правда, подполоса 3